Chap 1,2 et 3 (P. Mendels)
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<strong>Chap</strong>itre 2<br />
Gaz d’électrons libres : une première<br />
modélisation du métal<br />
2.1 Le modèle d’électrons libres : pourquoi ?<br />
Une compréhension rigoureuse des métaux passe par le double apport de la physique statistique<br />
<strong>et</strong> de la mécanique quantique. Le but de ce chapitre est d’introduire, avec une<br />
modélisation simple (trop simple ?), les idées de base qui perm<strong>et</strong>tent d’expliquer un grand<br />
nombre de propriétés expérimentales des métaux qui restaient incomprises à la fin du XIX<br />
ème siècle.<br />
En toute rigueur, en matière condensée, il faut traiter un problème avec un nombre de paramètres<br />
de l’ordre du nombre d’Avogadro qui est insoluble ! C’est en quelque sorte le problème<br />
de la molécule d’hydogène généralisé à 6 10 23 électrons <strong>et</strong> noyaux ! On est donc amené à faire<br />
des approximations qui doivent prendre en compte les éléments essentiels de symétrie <strong>et</strong> les<br />
ingrédients physiques primordiaux. Tout modèle a donc ses succès <strong>et</strong> ses limites qui ouvrent<br />
souvent vers une nouvelle physique. La supraconductivité est un exemple, il faut prendre<br />
en compte l’interaction électron - phonon (ou vibration de réseau) ; beaucoup des propriétés<br />
originales des métaux non conventionnels très étudiés en ce début de XXI ème siècle reposent<br />
sur les interactions coulombiennes entre électrons qui ne sont pas traitées dans ce cours.<br />
M1PF-MAG2 2012-2013, Matière condensée (I)