Chap 1,2 et 3 (P. Mendels)
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18 Gaz d’électrons libres : une première modélisation du métal<br />
2.2.3 Introduction des conditions aux limites périodiques (B.V.K.)<br />
La manipulation des conditions aux limites stationnaires (Ψ = 0 aux ”bords de la boîte”)<br />
est, en général, une source de complication des calculs.<br />
Pour un solide macroscopique, pour lequel on néglige les eff<strong>et</strong>s de bord, il est équivalent d’utiliser<br />
des conditions aux limites périodiques, encore appelées Born Von Karman (B.V.K.) :<br />
on n’impose plus à la fonction d’onde de s’annuler sur les bords de la boîte mais d’être multipériodique,<br />
de période L x , L y , L z suivant x, y, z, l’idée physique étant que si l’on juxtapose<br />
des solides identiques, on attend que les propriétés physiques, dictées par la fonction d’onde,<br />
soient identiques.<br />
- Solution de l’équation de Schrodinger : les solutions sont des ondes planes :<br />
Ψ ⃗k (⃗r) = 1 √<br />
V<br />
e i⃗ k.⃗r<br />
La périodicité impose :<br />
⃗ k = (nx<br />
2π<br />
L x<br />
, n y<br />
2π<br />
L y<br />
, n z<br />
2π<br />
L z<br />
) avec n x , n y , n z ∈ Z<br />
n x , n y , n z peuvent ici être nuls<br />
- Densité d’états :<br />
• dans l’espace des ⃗ k<br />
En raison du doublement du maillage dans toutes les directions de l’espace des ⃗ k, la densité<br />
est 8 fois plus faible mais l’espace n’est plus réduit à la partie k x , k y , k z > 0, il est donc huit<br />
fois plus grand.<br />
g( ⃗ k) = V<br />
8π 3 × 2 (↑↓)<br />
(compte tenu du spin)<br />
• en énergie :<br />
g(ε) est inchangée ( vérifiez-le !)<br />
g(ε) = V ( 2m<br />
) 3/2ε<br />
1/2<br />
2π 2 2<br />
M1PF-MAG2 2012-2013, Matière condensée (I)