értekezés - Szent István Egyetem
értekezés - Szent István Egyetem
értekezés - Szent István Egyetem
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
dW ' = − p ⋅ dV a térfogatváltozási munka esetünkben zérus, tekintve hogy<br />
V = áll. ,<br />
dU = d m ⋅ u a rendszer belső energiájának megváltozása,<br />
( )<br />
hki<br />
= cp<br />
⋅Tki<br />
a rendszerből kilépő gáz fajlagos entalpiája,<br />
u = cv ⋅T<br />
a rendszerben lévő gáz fajlagos belső energiája,<br />
v ki<br />
a tartályból kilépő gáz áramlásának sebessége,<br />
dm ki<br />
a rendszerből távozó gáz tömege,<br />
c p<br />
az állandó nyomáson értelmezett fajhő,<br />
c v<br />
az állandó térfogaton értelmezett fajhő.<br />
Az első főtétel tehát azt fejezi ki, hogy a TR termodinamikai rendszer belső energiájának<br />
megváltozását az oda szállított illetve onnan elvezetett energia, és a térben lévő közeggel<br />
közölt térfogatváltozási munka és hőenergia okozza. A TR-ben lévő gáz m tömege a (8)<br />
általános gáztörvényből meghatározható.<br />
Értelmezésem szerint a TR belsejében a sebesség zérus, a rendszerben lévő gáz h fajlagos<br />
entalpiája és a vákuumszivattyú tartályhoz csatlakozó vezetékében a v ki kilépő sebesség és<br />
a h ki entalpia között a következő kapcsolat van (LAJOS 2004):<br />
v<br />
2<br />
h = h<br />
ki<br />
ki + . (18)<br />
2<br />
(8)-at behelyettesítve a belső energia megváltozását leíró dU = d( m ⋅u)<br />
összefüggésbe<br />
átalakítás után a következő adódik:<br />
⎡ p ⋅V<br />
⎤ 1<br />
dU = d ⎢ ⋅ cv ⋅T<br />
= ⋅V<br />
⋅ dp<br />
R T<br />
⎥<br />
. (19)<br />
⎣ ⋅ ⎦ κ −1<br />
Itt κ = c p /c v, , adiabatikus kitevő.<br />
A rendszerből dt idő alatt távozó energia:<br />
dmki<br />
⋅ h = −dm<br />
⋅ cp<br />
⋅T<br />
. (20)<br />
(19) és (20) egyenleteket (16)-ba behelyettesítve rendezés után adódik a következő képlet:<br />
0 = V ⋅ dp − dm ⋅ cp ⋅ ( κ −1) ⋅T<br />
+ k ⋅ A ⋅ ( T −T<br />
kö ) ⋅ dt ⋅ ( κ −1)<br />
. (21)<br />
Rendezés és dt-vel való osztás ( után:<br />
dp κ ⋅ p dm k ⋅ A⋅<br />
κ −1<br />
= ⋅ −<br />
) ⋅ ( T −T ) kö . (22)<br />
dt m dt V<br />
A levegő eltávolítását egy vákuumszivattyú végzi, a szivattyú karakterisztikáját (q v (p)) a<br />
gyártó megadja. (A karakterisztika a szívássebességet a szívóoldali nyomás függvényében<br />
ábrázoló jelleggörbe (HTE 1969).) A vákuumszivattyú jelleggörbe egyenletének<br />
felhasználásával az eltávolított levegő pillanatnyi tömegárama (q m ) kiszámítható. A<br />
rendszerből távozó levegő q v térfogatárama és a rendszerben helyet foglaló gáz tömegének<br />
megváltozása (csökkenése) között a következő kapcsolat van:<br />
m<br />
dm = −qm<br />
⋅ dt = −qv<br />
⋅ ρ ⋅ dt = −qv<br />
⋅ ⋅ dt<br />
(23)<br />
V<br />
(22)-be (23) egyenlet behelyettesítése ( és ) a kapott kifejezés rendezése után:<br />
p k ⋅ A⋅<br />
κ −1<br />
dp = −κ ⋅ ⋅ q dt<br />
( T T ) v ⋅ −<br />
⋅ − kö ⋅ dt . (24)<br />
V<br />
V<br />
62