grondslagen van de quantummechanica - Universiteit Utrecht
grondslagen van de quantummechanica - Universiteit Utrecht
grondslagen van de quantummechanica - Universiteit Utrecht
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
44 HOOFDSTUK III. DE POSTULATEN<br />
<strong>de</strong> toestandsoperator een volledige beschrijving <strong>van</strong> een toestand is. De verschillen<strong>de</strong> mogelijke<br />
preparatiewijzen zijn niet uit <strong>de</strong> toestand W te achterhalen. De conclusie is dan dat W in (III.43)<br />
niet een ensemble karakteriseert dat uit een mengsel <strong>van</strong> systemen in zuivere toestan<strong>de</strong>n |u k 〉 bestaat,<br />
maar alleen dat een ensemble gekarakteriseerd door W zich bij meting als een <strong>de</strong>rgelijk ensemble<br />
voordoet. Ook hier zie je weer dat je in <strong>de</strong> <strong>quantummechanica</strong> in problemen komt als je spreekt in<br />
termen <strong>van</strong> wat bestaat. (Zie ook <strong>de</strong> discussie bij oneigenlijke gemeng<strong>de</strong> toestan<strong>de</strong>n in §III.5).<br />
De dynamica <strong>van</strong> <strong>de</strong> gemeng<strong>de</strong> toestan<strong>de</strong>n volgt net als in het klassieke geval uit die <strong>van</strong> <strong>de</strong><br />
zuivere toestan<strong>de</strong>n. Definieer met behulp <strong>van</strong> W i,j (III.35):<br />
m∑ ∑n i<br />
W (t) := w i W i,j (t) ,<br />
(III.46)<br />
i=1 j=1<br />
waarin ∑ m<br />
j<br />
n i = dim H. Met<br />
geeft dit<br />
|w i , j, t〉 := U(t − t 0 )|w i , j, t 0 〉 (III.47)<br />
W (t) = ∑ i,j<br />
w i U(t − t 0 )W i,j (t)U † (t − t 0 ) ;<br />
(III.48)<br />
dus<br />
W (t) = U(t − t 0 )W (t 0 )U † (t − t 0 ) .<br />
Met (III.10) vin<strong>de</strong>n we<br />
(III.49)<br />
dW (t)<br />
i = [H, W (t)] , (III.50)<br />
dt<br />
het analogon <strong>van</strong> <strong>de</strong> Liouville-vergelijking (III.18), soms <strong>de</strong> ‘Liouville-Von Neumann-vergelijking’<br />
genoemd. Vgl. (III.50) is <strong>de</strong> generalisering <strong>van</strong> <strong>de</strong> Schrödinger-vergelijking naar gemeng<strong>de</strong> toestan<strong>de</strong>n.<br />
De uitbreiding <strong>van</strong> het Schrödinger-postulaat voor gemeng<strong>de</strong> toestan<strong>de</strong>n luidt dan als volgt.<br />
5 ′ Gegeneraliseerd Schrödinger-postulaat. Als er geen metingen verricht wor<strong>de</strong>n aan het fysische<br />
systeem , dan wordt <strong>de</strong> ontwikkeling <strong>van</strong> <strong>de</strong> toestand <strong>van</strong> het systeem in <strong>de</strong> tijd beschreven door<br />
een unitaire transformatie:<br />
W (t) = U(t − t ′ )W (t ′ )U † (t − t ′ ) .<br />
De volgen<strong>de</strong> stelling is <strong>van</strong> belang voor het meetprobleem.<br />
STELLING (VON NEUMANN): De eigenschappen ‘zuiver’ en ‘gemengd’ zijn invariant<br />
on<strong>de</strong>r <strong>de</strong> unitaire tijdontwikkeling.<br />
Bewijs. Beschouw W 2 = ∑ i,j w2 i |w i, j〉〈w i , j|. We zien dat W 2 = W d.e.s.d.a. w 2 i = w i voor<br />
alle i. D.w.z. er is dan maar één term w i ongelijk aan nul, en die is gelijk 1, dus W is zuiver,<br />
terwijl W 2 ≠ W als W gemengd is. Maar <strong>de</strong>ze relaties blijven behou<strong>de</strong>n on<strong>de</strong>r (III.49) want<br />
U † (t − t 0 ) = U −1 (t − t 0 ). □