Monografia: Fundamentos Matemáticos da Separabilidade - UFMG
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CAPÍTULO 4. GEOMETRIA DO ESPAÇO DE ESTADOS 37<br />
e portanto a transposição é apenas uma reflexão em relação ao plano r 2 =<br />
〈ρ, σ 2 〉 = 0. Além disso, através <strong>da</strong> matriz unitária √ 2σ 2 conseguimos definir<br />
um mapa positivo R : M 2 → M 2<br />
que tem a proprie<strong>da</strong>de complementar<br />
R(ρ) := 2σ 2 ρ σ 2<br />
R(σ 1 ) = −σ 1 R(σ 2 ) = σ 2 R(σ 3 ) = −σ 3<br />
Compondo ambas as operações eu tenho um mapa positivo ¬ : M 2 → M 2<br />
definido por ¬(ρ) := R ◦ T(ρ) = 1 − ρ, que tem a simples interpretação<br />
geométrica<br />
ρ = 1 2 1 + 〈r, σ〉 ⇒ ¬(ρ) = 1 1 − 〈r, σ〉,<br />
2<br />
ou seja, de refletir o vetor de Bloch em relação à identi<strong>da</strong>de.<br />
Em dimensões mais altas esses mapas deixam de ser equivalentes. Surge<br />
então a idéia de usar a generalização natural desse mapa de inverter o vetor<br />
de Bloch<br />
¬(ρ) := 1 (1 − ρ)<br />
n − 1<br />
para construir um critério de separabili<strong>da</strong>de análogo ao <strong>da</strong> transposição<br />
parcial. Mas essa idéia é sem futuro: o critério resultante é estritamente<br />
mais fraco 5 que a transposição parcial [17, 34], pois se trata de um mapa<br />
completamente copositivo.<br />
Mas voltemos ao problema em mãos: escolhendo uma unitária determinamos<br />
de forma única n projetores ortonormais que formam uma base para<br />
o conjunto de estados puros de M (n) . E o (n − 1)-simplexo é simplesmente<br />
o conjunto <strong>da</strong>s combinações convexos desses n pontos puros. A base que<br />
escolheremos é a base de Bell 6 , composta por quatro estados maximamente<br />
emaranhados de M (4) :<br />
B ell = {ψ − , ψ + , φ − , φ + }<br />
Esta base tem a interessante proprie<strong>da</strong>de de formar um subespaço vetorial<br />
fechado 7 em relação ao mapa 1 ⊗ R. Mais precisamente<br />
ψ − = 1 ⊗ R(φ + ) φ + = 1 ⊗ R(ψ − )<br />
ψ + = 1 ⊗ R(φ − ) φ − = 1 ⊗ R(ψ + )<br />
Além disso, para qualquer β ∈ B ell é ver<strong>da</strong>de que<br />
β T A<br />
= 1 ⊗ T(β) = 1 ⊗ ¬ ◦ R(β)<br />
e portanto seremos capazes de representar no mesmo espaço o 3-simplexo <strong>da</strong><br />
base de Bell, e o espaço de suas transpostas parciais. Isso é interessante pois<br />
5 Apesar de ter aplicações interessantes.<br />
6 Essa base extremamente famosa é defini<strong>da</strong> e explora<strong>da</strong> em [6].<br />
7 Essa proprie<strong>da</strong>de é compartilha<strong>da</strong> apenas pela base computacional, que só vai produzir<br />
estados separáveis [33].