Monografia: Fundamentos Matemáticos da Separabilidade - UFMG
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CAPÍTULO 1. ESTADOS, MAPAS E CONES 8<br />
Analogamente, a definição 1.3 implica que o espaço de estados separáveis S<br />
é convexo e fechado, e um subconjunto fechado de um compacto é compacto.<br />
Em vista desses resultados, é útil reescrever a definição do conjunto de<br />
estados emaranhados: E := D \ S; e a diferença de dois conjuntos convexos<br />
em geral não é convexa 8 . Este é um dos motivos pelos quais sua caracterização<br />
é bem mais complexa que nos casos anteriores.<br />
1.2 Mapas positivos<br />
Mapas positivos foram estu<strong>da</strong>dos muito tempo atrás e muito recentemente,<br />
por conta de suas aplicações à teoria quântica e ao problema <strong>da</strong> separabili<strong>da</strong>de,<br />
respectivamente. Em particular, a evolução mais geral 9 que um estado quântico<br />
pode sofrer é um mapa completamente positivo, e portanto este conjunto<br />
é identificado com as operações que podem ser implementa<strong>da</strong>s fisicamente.<br />
Para sermos mais claros, precisamos de algumas definições.<br />
Definição 1.4. Um mapa positivo Λ P : M m → M n é um mapa linear entre<br />
álgebras de operadores tal que ρ ≥ 0 ⇒ Λ P (ρ) ≥ 0<br />
À primeira vista, esta parece ser uma condição suficiente para que o mapa<br />
seja físico, afinal seu domínio e contradomínio são estados quânticos válidos.<br />
Mas problemas aparecem quando se considera extensões triviais de mapas<br />
positivos. Podemos definir esta extensão num estado produto:<br />
(<br />
Λ ⊗ 1 ρ A ⊗ ρ B) (<br />
:= Λ ρ A) ⊗ ρ B<br />
e estender esta definição para qualquer estado por lineari<strong>da</strong>de.<br />
Teorema 1.5. Se Λ P : M m → M n é um mapa positivo e ρ ∈ M m ⊗ M r um<br />
operador positivo, então Λ P ⊗ 1(ρ) ∈ M nr é um operador auto-adjunto.<br />
Demonstração. Se ρ é positivo, ele é em particular auto-adjunto, e podemos<br />
representá-lo com coeficientes reais numa base auto-adjunta 10 :<br />
Então<br />
ρ = ∑ p ij σ i ⊗ σ j<br />
ij<br />
Λ P ⊗ 1(ρ) = ∑ p ij Λ P (σ i ) ⊗ σ j<br />
=<br />
ij<br />
(<br />
) ∗<br />
∑ p ij Λ P (σ i ) ⊗ σ j<br />
ij<br />
8 Imagine D como um ovo, e S como sua gema.<br />
9 Ignorando-se sistemas de partículas indistinguíveis, cuja representação é mais delica<strong>da</strong>.<br />
10 Detalharemos essa representação na secção 4.2.