Das anomale magnetische Moment des Myons im minimalen ...

6 Berechnungen im MSSM für tan β = ∞
enthalten Einträge der erwähnten Mischungsmatrizen. Die resultierenden Feynman-
Regeln der Vertizes sind im Anhang B.1 zu finden.
Zur Bestimmung des anomalen magnetischen Moments des Myons werden außerdem
die Wechselwirkungen der geladenen Superteilchen, also Charginos und
Smyonen, mit Photonen benötigt. Diese sind durch
L int,2 = e A ρ ¯Ψχ −γ ρ Ψ
l χ
− + i e A ρ
(˜µ † ( ) (
k ∂ρ˜µ
l
k − ∂ρ˜µ † k
)
˜µk
)
(6.7)
charakterisiert, wobei die elektromagnetische Eichkopplung e aus Gleichung (2.30)
Verwendung findet. Die zugehörigen Feynman-Regeln sind im Anhang B.1 aufgeführt.
6.2 Selbstenergie des Myons
Im Folgenden werden die wesentlichen MSSM-Einschleifenbeiträge Σ MSSM
µ zur Selbstenergie
des Myons im Szenario tan β = ∞ berechnet, welche durch ein Paar virtueller
Superteilchen zustande kommen. Die beiden dafür relevanten Feynman-Diagramme
sind in Abbildung 6.1 zu sehen. In der Schleife treten beim Charginoanteil aus
Abbildung 6.1a ein Chargino sowie ein Myon-Sneutrino und beim Neutralinoanteil
aus Abbildung 6.1b ein Neutralino sowie ein Smyon auf. Um das Gesamtergebnis
zu erhalten, muss über die verschiedenen Masseneigenzustände der Superteilchen
summiert werden. Terme proportional zu γ 5 werden nicht berücksichtigt, weil sie
eine Verletzung der CP-Symmetrie mit sich bringen würden.
χ − l
χ 0 m
µ − µ −
˜ν µ
(a) Charginobeitrag: i Σ χ−
µ
µ − µ −
˜µ − k
(b) Neutralinobeitrag: i Σ χ0
µ
Abbildung 6.1: Signifikante MSSM-Einschleifenbeiträge zur Myonselbstenergie
6.2.1 Charginobeitrag
Die Berechnung des Diagramms aus Abbildung 6.1a unter Verwendung der Vertex-
Feynman-Regeln (B.1) und (B.2) führt zum Charginoanteil
Σ χ−
µ = 1
32π 2
2∑
l=1
m χ
−
l
= − 1
16π 2 y µ g 2
( )
c
L
l (c R l ) ∗ + (c L l ) ∗ c R l B0 (m 2˜ν µ
, m 2 )
χ − l
2∑
l=1
m χ
−
l
Re(U l2 V l1 ) B 0 (m 2˜ν µ
, m 2 ) (6.8)
χ − l
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