Das anomale magnetische Moment des Myons im minimalen ...

8 Auswertung
Parameterpunkt
P3 :
(µ, M 1 , M 2 , m L , m R ) = (2400, 400, 2400, 10 000, 400) GeV
(8.18)
mit y µ (P3) ≈ −0,75 , a MSSM
µ (P3) ≈ 2,79 · 10 −9
für das hier betrachtete Szenario finden. Die zugehörigen Einschränkungen aus dem
Tauonsektor sind in Abbildung 8.14 zu sehen, wobei die dunkelgraue Region wegen
eines tachyonisches Stauons und die hellgraue wegen einer nicht-perturbativen Tauon-
Yukawa-Kopplung ausgeschlossen werden müssen. Man kann erkennen, dass m L,τ ,
wie oben bereits diskutiert, nur deutlich kleinere Werte als µ = M 2 = 2400 GeV
annehmen darf und dass sich der Verlauf der Perturbativitätsgrenze qualitativ von
dem aus den Abbildungen 8.2 und 8.5 unterscheidet, was auf die abweichenden
Vorzeichen in den entsprechenden Ungleichungen (8.8) und (8.10) zurückführbar ist.
Auch wenn y τ im perturbativen Bereich liegt, besitzt dessen Betrag stets hohe Werte
oberhalb von 2,7.
Abbildung 8.14: Darstellung im Rahmen der Tauon-Yukawa-Kopplung für
(µ, M 1 , M 2 ) = (2400, 400, 2400) GeV mit den sanften Brechungsparametern m L,τ
und m R,τ der Stauonen. Die dunkelgraue Region ist wegen eines tachyonischen
Stauons und die hellgraue wegen der Nicht-Perturbativität von y τ ausgeschlossen.
In Abbildung (8.15) kann für feste Werte von µ, M 1 und M 2 die große Aufspaltung
nachvollzogen werden, die zwischen den sanften Brechungsparametern m L und m R
der Smyonen auftreten muss, damit a MSSM
µ ein positives Vorzeichen erhält. Außerdem
ist mit weiß diejenige Parameterregion gekennzeichnet, in welcher sich der MSSM-
Beitrag zum anomalen magnetischen Moment gut für die Erklärung der Abweichung
zwischen Standardmodellvorhersage und Messwert eignet. Hier besitzt das Verhältnis
m L /m R Werte oberhalb von 20, was einem ebenso hohen Massenunterschied bei den
Smyonen entspricht.
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