Das anomale magnetische Moment des Myons im minimalen ...

8.2 Untersuchung der möglichen Parameterszenarien
Absinken des HBR-Anteils überwiegt. Ab einem bestimmten Punkt allerdings sind
mit kleiner werdendem µ auch immer geringere m R -Werte notwendig, um eine Mindestgröße
bei der Schleifenfunktion Î des HBR-Anteils und somit ein perturbatives
y µ zu gewährleisten. Interessanterweise befindet sich a MSSM
µ für den größeren Teil
der Fläche mit einer akzeptablen Myon-Yukawa-Kopplung im gewünschten Intervall
um 3 · 10 −9 . Dadurch wird noch einmal veranschaulicht, dass die Probleme bei der
Realisierung des vorliegenden Szenarios größtenteils von der Selbstenergie (7.12) und
weniger vom anomalen magnetischen Moment (7.26) herrühren.
Abbildung 8.13: Verschiedene Regionen in der µ-m R -Parameterebene für
µ = M 1 = −M 2 und m L = 18 000 GeV. Im dunkelsten Gebiet wird die Myon-
Yukawa-Kopplung nicht-perturbativ und im zweitdunkelsten perturbativ, aber
positiv. In den beiden helleren Bereichen ist y µ negativ sowie perturbativ
und in der weißen Region liegt zusätzlich a MSSM
µ im gewünschten Intervall
(2 · 10 −9 , 4 · 10 −9 ). Der schwarze Punkt markiert P2.
8.2.3 Szenario 3
Für M 2 > 0 ist im MSSM-Beitrag (7.26) zum anomalen magnetischen Moment des
Myons nur der HBR-Anteil negativ. Um mit y µ < 0 ein positives a MSSM
µ zu erhalten,
erweist sich also eine starke Unterdrückung der anderen Terme als notwendig, die
man über die Bedingung m L ≫ m R erreichen kann. Damit nicht gleichzeitig auch der
HBR-Anteil zu gering wird, sollte M 1 kleine Werte annehmen. Dafür wäre eigentlich
auch ein kleines µ günstig, welches allerdings Probleme im Tauonsektor bereiten
würde. Denn die Ungleichung (8.10), die aus der Forderung nach einer perturbativen
Tauon-Yukawa-Kopplung abgeleitet wurde, bedarf eines annähernd maximal großen
HW-Anteils, der nur mit µ ≈ M 2 ≫ m L,τ und daher einem ausreichend hohen
µ möglich ist. Mithilfe der abgeleiteten Forderungen kann man exemplarisch den
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