Das anomale magnetische Moment des Myons im minimalen ...

8 Auswertung
Anteil. Mit steigendem M 1 bzw. m L sinken diese beiden Beiträge. Dies hat auch ein
Abfallen des gesamten a MSSM
µ zur Folge, welches jeweils ab einer bestimmten Grenze
negativ wird, da sich der HW-Anteil mit wachsendem M 1 oder m L nur geringfügig
verändert. In letzterem Fall steigt er betragsmäßig sogar leicht, was an einer sich
vergrößernden Yukawa-Kopplung y µ liegt.
In Abbildung 8.4 ist nachzuvollziehen, wie sich der Beitrag a MSSM
µ zum anomalen
magnetischen Moment des Myons und dessen einzelne Anteile verändern, wenn man
alle Parameter so wie bei P1a wählt und lediglich µ variiert. Es fällt auf, dass
der Betrag des HBL- und des kombinierten HW-HBR-Anteils mit steigendem µ
sinkt. Im Gegensatz dazu wächst der BLR-Anteil wegen der linearen Abhängigkeit
in Gleichung (7.26) zusammen mit µ und übersteigt ab einem gewissen Punkt den
HBL-Beitrag. Durch die gegenläufige Entwicklung der beiden positiven Anteile liegt
a MSSM
µ für weite Teile des Diagramms in der gewünschten Region von etwa 3 · 10 −9 .
Im grau unterlegten Bereich, wo der HBL-Anteil stark beiträgt, tritt das zuvor bereits
geschilderte Problem auf, dass wegen des zu großen Unterschieds zwischen |M 2 | und
einem kleinen µ die Ungleichungen (8.7) und (8.8) nicht simultan erfüllbar sind. Es
lässt sich also ein tachyonisches Stauon oder eine nicht-perturbative Tauon-Yukawa-
Kopplung nicht vermeiden, weshalb diese Parameterregion ausgeschlossen werden
kann. Abbildung 8.4 liefert im Bereich großer µ-Werte bereits einen Ausblick auf
das Parameterszenario, welches von einem dominanten BLR-Anteil geprägt und im
Folgenden betrachtet wird.
Abbildung 8.4: Verlauf der verschiedenen Anteile und des gesamten a MSSM
µ bei
Variation des Parameters µ ausgehend vom Parameterpunkt P1a. In der grau
gekennzeichneten Region µ < 1520 GeV sind nicht-tachyonische Stauonen und
eine perturbative Tauon-Yukawa-Kopplung nicht gleichzeitig möglich.
Dominanz des BLR-Anteils
Der BLR-Beitrag zu a MSSM
µ nimmt eine Sonderstellung ein, weil er als einziger mit
zunehmendem µ wächst, wohingegen alle anderen durch einen großen Higgsino-
Massenparameter unterdrückt werden. Für M 2 < 0 kann man also einen positiven
MSSM-Beitrag zum anomalen magnetischen Moment des Myons erreichen, indem
66