universidad nacional de c´ordoba - Facultad de Ciencias Exactas ...

la superficie son las siguientes ([31]):
u x | z=0 = u y | z=0 = 0
(2.9a)
σ z | z=0 = 0
(2.9b)
Para los desplazamientos debidos a una carga vertical aplicada en el punto X, estas condiciones
de borde pueden ser automáticamente satisfechas si se consideran los efectos de
una carga en un espacio infinito aplicada en X y una carga del mismo signo aplicada en
[
T
X+W, donde W = 0 0 2Z]
. Esta carga aplicada en X+W es comúnmente llamada
“imagen especular”. Para los desplazamientos debido a una carga horizontal aplicada en
X, estas condiciones de borde son automáticamente satisfechas si se consideran los efectos
de una carga en un espacio infinito aplicada en X y una imagen especular de signo contrario
(Figura 2.2a). De esta manera, el tensor de Green para un semiespacio pavimentado,
G P , puede determinarse en función del tensor de Green del espacio infinito de la siguiente
manera:
G P mz (x, X) = G mz (x, X) + G mz (x, X + W)
(2.10a)
G P mx (x, X) = G mx (x, X) − G mx (x, X + W)
(2.10b)
G P my (x, X) = G my (x, X) − G my (x, X + W)
(2.10c)
Otro problema cuyas condiciones de borde son tales que permiten la obtención de la
solución por medio de la superposición directa de soluciones de Stokes es el indicado en la
Figura 2.2b. Este problema será definido en este trabajo como “semiespacio confinado”.
Las condiciones de borde para el semiespacio confinado son:
u z | z=0 = 0
(2.11a)
τ xz | z=0 = τ yz | z=0 = 0
(2.11b)
Similarmente al caso del semiespacio pavimentado, estas condiciones de borde son satisfechas
automáticamente si a la carga vertical se le superpone una imagen especular positiva
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