Nouveaux concepts de transmission vidéo en milieu marin pour ...
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2πτ(T,N) = 2πτ(T,0)·b(N,T)<br />
Avec, <strong>pour</strong> une salinité nulle,<br />
ǫ s (T,0) = 87,74 − 4,0008·10 −2 T + 9,398·10 −4 T 2 + 1,410·10 −6 T 3<br />
2πτ(T,0) = 1,1109·10 −10 − 3,824·10 −12 T + 6,938·10 −14 T 2 − 5,096·10 −16 T 3<br />
Pour 0 ≤ T ≤ 40˚C et 0 ≤ N ≤ 3,<br />
a(N) = 1 − 0,2551N + 5,151·10 −2 N 2 − 6,889·10 −3 N 3<br />
(A.5)<br />
(A.6)<br />
(A.7)<br />
(A.8)<br />
tel-00821997, version 1 - 13 May 2013<br />
b(N,T) = 1 − 0,04896N + 0,1463·10 −2 NT − 0,02967N 2 + 5,644·10 −3 N 3<br />
Soit l’expression <strong>de</strong> la conductivité ionique, telle que :<br />
Avec,<br />
σ ion (T,S) = σ ion (25,S) exp (−δ · α)<br />
δ = 25 − T<br />
α(δ,S) = 2,033·10 −2 + 1,266·10 −4 δ + 2,464·10 −6 δ 2<br />
−S [1,849·10 −5 − 2,551·10 −7 δ + 2,551·10 −8 δ 2 ]<br />
(A.9)<br />
(A.10)<br />
(A.11)<br />
(A.12)<br />
Afin <strong>de</strong> visualiser l’évolution <strong>de</strong>s caractéristiques diélectriques <strong>de</strong> l’eau <strong>de</strong> mer<br />
<strong>en</strong> fonction <strong>de</strong> la fréqu<strong>en</strong>ce, η est décomposée <strong>en</strong> permittivité relative ǫ r et <strong>en</strong><br />
conductivité σ. Puisque,<br />
ǫ = ǫ 0 ǫ r − j σλ<br />
2πc = ǫ 0η<br />
(A.13)<br />
c étant la célérité <strong>de</strong>s on<strong>de</strong>s électromagnétiques dans le vi<strong>de</strong>, alors,<br />
η ≃ ǫ r − j60σλ<br />
(A.14)<br />
Et par i<strong>de</strong>ntification avec (A.2),<br />
ǫ r = R(η)<br />
(A.15)<br />
σ = −ωǫ 0 I(η)<br />
(A.16)<br />
La figure A.1 est ainsi générée <strong>en</strong> utilisant le modèle <strong>de</strong> Stogryn <strong>pour</strong> une salinité<br />
<strong>de</strong> 35 g/kg et une température <strong>de</strong> 15˚C qui représ<strong>en</strong>t<strong>en</strong>t <strong>de</strong>s valeurs moy<strong>en</strong>nes à<br />
la surface du globe.<br />
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