Å UMARSKI LIST 7-8/1947
Å UMARSKI LIST 7-8/1947
Å UMARSKI LIST 7-8/1947
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
U ovim jednačinama je;<br />
vi = brzina tela pri ulazu tela u krivinu<br />
V2 = brzina tela pri izlazu iz krivine<br />
ai = ugao pada točila pre krivine<br />
аг = ugao pada točila posle krivine<br />
e = 2,718 . .. osnova prirodnih logaritaina<br />
f — koeficijenat trenja<br />
S = ugao trenja (f = tg?)<br />
R = poluprečnik krivine<br />
g == ubrzanje zemljine teže<br />
tg e = 2f<br />
Kao i jednačine Dr L. Hauske i jednačine S. Flegla, iako egzaktne-, vrlo<br />
su nepraktične za primenu zbog svoje dužine i mnoštva elemenata koji ulaze<br />
u račun.<br />
Uzmimo stoga neka uprošćenja i ^pođimo putem izvođenja jednačine<br />
kretanja po prof. D. A. Popovu.<br />
Pre ulaska u krivinu ,na padu ii, telo pritiskuje na podlogu silom G cosai.<br />
Pri ulasku u krivinu, pošto na telo dejstvuje i centrifugalna sila z =—^— uperena<br />
u suprotnu stranu od normalnog pritiska, kod konveksne krivine i u smeru<br />
pritiska kod konkavne krivine, telo će pritiskivati na podlogu silom<br />
N = mg cosa * Z. Odnosno: kod konveksne krivine N = mgcosa—• •— mvf<br />
R<br />
kod konkavne krivine N — mg • cosa ,<br />
gde je a = ugao nagiba točila u ma kojoj tački krivine točila,<br />
v = brzina kretanja u toj tački.<br />
Ako na mesto poluprečnika krivine (R) stavimo njegovu vrednost datu po<br />
jednačini (37) imamo:<br />
, —=—— ,. „ , mgcosa<br />
N = m • g • ocsa ± 2v' ili N = mg cosa ± 2<br />
g cosa<br />
a) za konveksnu krivinu N = -^-co.sa (45)<br />
3<br />
b) za konkavnu krivinu N = у- G cos a (46)<br />
Poslednje dve jednačine pokazuju nam da telo u krivini radiusa R =4h,<br />
pritiskuje na podlogu konveksne krivine, usled dejstva centrifugalne sile, samo<br />
polovinom sile kojom pritiskuje na kosoj ravni a na konkavnoj krivim, jedan<br />
i po puta više no na kosoj ravni. Drugim recima, sila trenja u konveksnoj krivini<br />
biće za polovinu svoje vrednosti manja, a u konkavnoj za polovinu vrednosti<br />
veća, no na kosoj ravni. Kako je sila trenja proporcionalna normalnom pritisku<br />
i koeficijentu trenja w = f' N) to možemo zamisliti da se u mesto<br />
normalnog pritiska u krivini, promenio koeficijenat trenja t. j. da se koeficijenat<br />
trenja na konveksnoj krivim sveo na jednu polovinu, odnosno na konkavnoj<br />
krivini postao za polovinu veći no koeficijenat trenja na kosoj ravni.<br />
219<br />
к