Diplomarbeit Sebastian Nickel

3.1. Anwendung des Pound-Drever-Hall-Verfahrens im Experiment
Abbildung 3.3: Die Frequenzschwankung, berechnet aus dem Transmissions-Signal der stabilisierten
Mode aus Abbildung 3.2a ist für eine Zeit von 6 ms aufgetragen. In orange ist die
Standardabweichung um δν = ±96 kHz zu sehen.
3.1.2 Ergebnisse im Vakuum
Bei der Frequenz-Stabilisierung eines Flaschenresonators im Vakuum muss im Vergleich
zur Regelung an Luft bedacht werden, dass sich thermische Effekte, ebenso wie mechanische
Schwingungen der Koppelfaser, durch die nicht vorhanden Kühlung und Dämpfung
von Luft stärker auswirken können. Die Anwendung des an Luft bereits erprobten Systems
zur PDH-Stabilisierung wurde im Rahmen dieser Arbeit im Ultrahoch-Vakuum
umgesetzt, womit sich die folgenden Abschnitte befassen.
Das transmittierte Signal einer Resonator-Mode mit ultrahoher Güte von Q = 1, 42 · 10 8
innerhalb eines Ultrahochvakuums von etwa 2·10 −9 mbar ist in Abbildung 3.4a zu sehen.
Die Linienbreite dieser Mode im unterkoppelten Bereich ergibt sich mittels der Anpassung
der Lorentz-Funktion aus Gleichung (3.2) zu ∆ν = 2, 35 MHz. Aus dem Transmissionssignal
entsteht nach dem Mischer das in Abbildung 3.4b zu sehende Fehlersignal.
Es ist die charakteristische Form des Pound-Drever-Hall-Signals zu erkennen, mit den
um je 42,8 MHz zum Träger nach links und rechts verschobenen Nulldurchgängen der
Seitenbänder. Bei Vergleich der PDH-Signale in den Abbildungen 3.2b und 3.4b der
Messungen an Luft, bzw. im Vakuum, fällt auf, dass das Signal-Rausch-Verhältnis des
Fehlersignals im Vakuum schlechter ist, als das der Messung an Luft. Dies liegt darin begründet,
dass eine andere Photodiode genutzt wird, und die verwendeten Leistungen des
Stabilisierungs-Strahls mit etwa 30–40 nW wesentlich geringer sind. Zur Stabilisierung
ist dieses Signal aber ebenso geeignet wie das mit der resonanten Photodiode aufgenommene.
Der Vorteil, mit solch geringen Leistungen arbeiten zu können, liegt darin,
dass sich thermische Effekte auf die Resonanzfrequenz bei geringen Leistungen weniger
problematisch auf das Resonator-QED-Experiment auswirken, was in Abschnitt 3.1.3
genauer erläutert wird.
Wie bereits in Kapitel 1.1.5 erwähnt ändert sich die Linienbreite einer Mode mit dem
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