Hydrauliska Strömningsmaskiner

4. FLÄKTAR
Fläktar har till uppgift att transportera gaser. Den masstransport som därvid förekommer kan i
vissa fall vara av underordnad betydelse. Avsikten med anläggning kan istället vara att med
fläkten som drivkälla åstadkomma en strömning där gasen är bärare av t.ex. värme och fuktighet.
I andra fall utnyttjas fläktar till att transportera fasta partiklar i rörsystem. Gasströmningen
alstrar då den drivkraft som erfordras för partiklarnas förflyttning.
Som påpekats inledningsvis är tryckändringen hos fläktar så liten att densitetsändringarna
hos gaser kan anses ha försumbar inverkan i beräkningssammanhang. Fläkten kan därmed
behandlas som en inkompressibel strömningsmaskin varför både beräkningsmetodik och det
konstruktiva utförandet hos fläktar och pumpar stämmer väl överens.
I detta kapitel berörs därför enbart de frågor där avvikelser finns i beräknings- och redovisningsmetodiken
samt utförandet mellan fläktar och pumpar. Som exempel kan nämnas
fläktdiagrammen. I dessa redovisas fläktens arbetsförmåga uttryckt i totaltrycksändringen ∆p0
över fläkten vid olika volymströmmar. I pumpfallet anges specifika energiändringen εp eller
uppfordringshöjden H.
Vad konstruktionen beträffar utförs fläktar med större variation i skovelformen än vad fallet
är för pumpar.
Orsaken till detta är att man i fallet fläktar ej behöver ta hänsyn till kavitation samt att det i
vissa fall är lönsamt att avstå från högsta verkningsgrad till förmån för låg tillverkningskostnad.
Ibland har kravet på tyst gång stor inverkan på utformningen av skovlarna. Ljudnivån hos
fläktar är nämligen en viktig och i viss mån begränsande faktor vid val av fläktvarvtal. Fläkttillverkaren
lämnar uppgift på ljudeffektnivån vid olika volymströmmar och varvtal i katalogblad.
4.1 Fläktdiagram
Fläktar har liksom pumpar karakteristiska kurvor vilka redovisas i fläktdiagram. Vanligen
uttrycks den nyttiga specifika energin εF, som fläkten överför till gasen, i form av en totaltrycksändring
(stagnationstrycksändring) över fläkten. Jämför ekvation (2.7.1)!
ε
F
2
c p
= + gz +
2 ρ
Om termen gz försummas och totaltrycket p0 införs, så kan ekvationen skrivas
där
ε
57
ut
in
1
p
= ( p − p = o
2 1)
ρ ρ
∆
F o o
2
c
po = p+ρ
2
(4.1.1)
Redovisas nu ∆p0:s variation med volymströmmen Q så erhålls fläktdiagrammet. Diagrammet
brukar kombineras med ytterligare ett diagram visande effektbehovet vid olika volymströmmar.