ELEKTRODYNAMIK

5.1. MAGNETISIERUNG 83
5.1.2 Magnetische Suszeptibilität, Permeabilität, das H-Feld
Zwischen den in Kapitel 3 diskutierten elektrischen Strömen und den oben eingeführten Oberflächenströmen
besteht grundsätzlich der gleiche Unterschied, wie zwischen den freien und gebundenen
Ladungen in der Elektrostatik. Bei der Behandlung der Dielektrika haben wir ein Feld
eingeführt (das D-Feld), das nur die freien Ladungen als Quellen hat. Wir wollen nun ein entsprechendes
Feld für die Magnetisierung einführen, d.h. ein Feld, das nur die ” wirklichen“ Ströme
(Bewegung freier Ladungen) ” sieht“, nicht aber die durch die Magnetisierung hervorgerufenen
Oberflächenströme.
Abbildung 5.3: Zur Definition des H-Feldes.
..............................
H
H'
H B ..............................
Spule
Dazu zeigt Abb. 5.3 einen Ausschnitt aus einer langen Spule, die einen Kern aus einem Material
enthält, das durch das Magnetfeld magnetisiert wird. Innerhalb des Materials wirkt der Oberflächenstrom
wie eine zusätzliche Spule, die nach (4.17) ein Feld
B ′ = µ ◦ i = µ ◦ M
hervorruft. Das B-Feld innerhalb des Materials ist daher
M
B i = B + B ′ = B + µ ◦ M.
Die sog. magnetische Feldstärke, oder kurz H-Feld, wird durch
H = B
− M
µ ◦
definiert. Nach dieser Definition ist das H-Feld innerhalb des Materials
Hi = Bi − M = H.
µ ◦
Das H-Feld wird also von den Oberflächenströmen nicht beeinflußt.
Aus der Definition ist zu erkennen, daß die Einheiten des H-Feldes die gleichen wie die der
Magnetisierung sind, d.h. A m −1 .
B
B'