ELEKTRODYNAMIK
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84 KAPITEL 5. MAGNETISCHE EIGENSCHAFTEN DER MATERIE<br />
Experimentell stellt man fest, daß es bei manchen Stoffen eine lineare Beziehung zwischen der<br />
Magnetisierung und den Feldern gibt, wie in der Elektrostatik. Die magnetische Suszeptibilität<br />
χ m ist durch die Beziehung<br />
M = χ m H i<br />
definiert. Sie ist damit, wie die elektrische Suszeptibilität, dimensionslos. Aus den Definitionen<br />
von H und χ m folgt allgemein (unter Weglassen des Index i)<br />
B = µ ◦ (H + M) = µ ◦ (1 + χ m )H = µ ◦ µ r H = µH ,<br />
wobei die Materialparameter µ und µ r analog den elektrostatischen Größen ɛ und ɛ r definiert<br />
werden: µ ist die sog. Permeabilität des Materials. Deshalb wird µ ◦ auch als ” Permeabilität des<br />
Vakuums“ bezeichnet. Die dimensionslose Größe µ r = µ/µ ◦ = 1 + χ m ist die relative Permeabilität.<br />
(Die Materialparameter µ, µ r und χ m sind—wie ɛ, ɛ r und χ e —eigentlich Tensoren).<br />
5.1.3 Magnetfelder in Materie: Allgemein<br />
Der allgemeine Fall läßt sich analog zu der Behandlung der elektrostatischen Polarisation (s.<br />
Abschnitt 2.9.6) beschreiben. Hier müssen wir die Poissonschen Gleichungen für die Komponenten<br />
des Vektorpotentials (4.22) lösen, die nun durch den Faktor µ r erweitert werden muß:<br />
∇ 2 A = −µ r µ ◦ j.<br />
Wieder gibt es zwei Spezialfälle, die wir ohne Komplikationen behandeln können. Für einen langen,<br />
parallel zu einem homogenen Feld angeordneten Stab gilt, wie wir oben gesehen haben, daß<br />
die H-Felder innen und außen gleich sind (H i = H ). Daher gilt, analog zu dielektrischen Fall<br />
(2.42),<br />
M = χ m H. (5.1)<br />
Bei einer großen, zum Feld senkrecht angeordneten Platte kann man die Oberflächenströme vernachlässigen.<br />
Dann gilt B i = B und H i = B/µ r µ ◦ = H/µ r = H/(1 + χ m ), so daß wir wieder<br />
das zum dielektrischen Fall analogen Ergebnis<br />
M = χm H (5.2)<br />
1 + χm erhalten. Bei paramagnetischen (5.2.1) und diamagnetischen (5.2.2) Stoffen gilt immer |χ m | ≪ 1,<br />
so daß Gleichung (5.1) immer in guter Näherung gilt, unabhängig von der Form.<br />
5.2 Klassifizierung magnetischer Stoffe<br />
Stoffe können in allen Aggregatzuständen magnetische Eigenschaften zeigen. Sie werden nach<br />
ihrem magnetischen Verhalten als paramagnetisch, diamagnetisch, ferromagnetisch, antiferromagnetisch<br />
oder ferrimagnetisch klassifiziert. Im folgenden werden die wesentlichen Charakteristika<br />
dieser verschiedenen Stoffe und die physikalische Grundlagen ihres Verhaltens diskutiert.