Proyecto de Grado SC - Biblioteca Digital Universidad del Valle
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par <strong>de</strong> Cooper (mientras que cuando un electrón se encuentra en el estado normal,<br />
su energía cinética pue<strong>de</strong> ser modificada una cantidad arbitrariamente pequeña). La<br />
energía aplicada <strong>de</strong>be ser el doble, <strong>de</strong>bido a que un par se compone <strong>de</strong> dos<br />
electrones, y la banda prohibida se refiere a la energía por electrón Si la energía<br />
aplicada es inferior a 2Δ, no es posible romper el par, y por lo tanto se pue<strong>de</strong> <strong>de</strong>cir<br />
que "no suce<strong>de</strong> nada", esto quiere <strong>de</strong>cir, que los electrones no absorberán fonones<br />
cuya energía sea inferior a dicha cantidad.<br />
Más concretamente, la banda prohibida superconductora es la energía por electrón<br />
entre el estado fundamental superconductor y el primer estado excitado. Esta<br />
energía en el cero absoluto está relacionada con la temperatura crítica por:<br />
Δ =ET=3.5KTC<br />
Esta energía pue<strong>de</strong> <strong>de</strong>terminarse midiendo la corriente a través <strong>de</strong> la unión <strong>de</strong> un<br />
metal normal y un superconductor en función <strong>de</strong>l voltaje. Se consi<strong>de</strong>ran dos<br />
metales separados por una capa <strong>de</strong> material aislante, tal como oxido <strong>de</strong> aluminio,<br />
cuyo espesor sea solo <strong>de</strong> unos pocos nanómetros. El material aislante entre los<br />
metales forma una barrera que evita el paso <strong>de</strong> la mayor parte <strong>de</strong> los electrones a<br />
través <strong>de</strong> la unión. Sin embargo, las ondas por efecto túnel, pue<strong>de</strong>n atravesar una<br />
barrera si esta no es <strong>de</strong>masiado gruesa. Incluso en el caso en que la energía <strong>de</strong> la<br />
onda sea menor que la <strong>de</strong> la propia barrera.<br />
Para ampliar este tema se pue<strong>de</strong> observar el ANEXO B.<br />
1.5 TEORÍA GINZBURG-LANDAU<br />
Fue <strong>de</strong>sarrollada por Vitaly Ginzburg y Lev Landau en 1950. Es una teoría<br />
fenomenológica, y se centra más en las propieda<strong>de</strong>s macroscópicas, <strong>de</strong>scribe la<br />
transición entre dos fases en un sistema termodinámico. Esta teoría <strong>de</strong>scribe <strong>de</strong><br />
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