Proyecto de Grado SC - Biblioteca Digital Universidad del Valle

More documents

Recommendations

Info

forma adecuada la transición entre los estados superconductor y normal, basándose en la ruptura de simetrías en la transición de fase, pero solo es una descripción fenomenológica. Esta teoría predice mucho mejor las propiedades de sustancias inhomogéneas, ya que la teoría BCS es aplicable únicamente cuando la sustancia es homogénea, es decir, si la energía de la banda prohibida es constante en el espacio. Cuando la sustancia es inhomogénea, el problema puede ser intratable desde el punto de vista microscópico. La teoría se fundamenta en un cálculo variacional en el que se trata de minimizar la energía libre de Helmholz (También se denomina función de Helmholtz o función trabajo. Es una magnitud extensiva del sistema, función de estado termodinámico, por tanto, no depende del proceso sufrido, sino del estado final e inicial del sistema) con respecto a la densidad de electrones que se encuentran en el estado superconductor. Para poder aplicar esta teoría se deben tener en cuenta algunas condiciones, entre ellas las temperaturas utilizadas deben estar cercanas a la temperatura crítica, dado que se fundamenta en un desarrollo en serie de Taylor alrededor de Tc. De acuerdo con esta teoría, basada en los trabajos de Ginzburg y Landau, un superconductor convencional presenta tres estados magnéticos diferentes. Primer estado: El campo magnético se expulsa casi completamente del interior de material. Apenas penetran en el superconductor las líneas de campo del imán, aparecen ciertas corrientes superficiales, que generan un campo magnético propio que las repelen. Segundo estado: Si se continúa aumentando la intensidad del campo magnético aplicado, el mismo consigue por fin abrirse paso a través del superconductor. Pero en una primera fase lo hace en forma de líneas de campo discretas, pequeños 30
"agujeros" formados por material normal en medio del material superconductor. Las corrientes superficiales del estado anterior circulan alrededor de estos agujeros por los que pasan las líneas de fuerza del imán: de aquí les viene el nombre de vórtices por el que se les conoce. Tercer estado: Si el campo aumenta por encima de un valor crítico los núcleos de vórtices se amontonan hasta que todo el material se comporta como un metal normal y desaparece el efecto superconductor. Para ampliar este tema y saber a cerca de las ecuaciones de Ginzburg-Landau, se puede observar el ANEXO C. 1.6 SUPERCONDUCTORES DE ALTAS TEMPERATURAS Dentro del campo de la energía, la energía eléctrica es la de mayor importancia en el mundo desarrollado. Actualmente esta energía se transporta a través de conductores metálicos que presentan una resistencia baja pero significativa a su paso. La cantidad de energía perdida en el transporte se cifra en un 10%, por lo que no es de extrañar que se haya puesto gran interés en sistemas que puedan reducir esa pérdida. Aunque los superconductores son conocidos desde hace mucho tiempo, la necesidad de usar He (Helio) líquido a 4 K ha limitado su uso en sistemas de transporte de energía. El descubrimiento de los llamados superconductores de alta temperatura HTS, capaces de transportar corriente sin resistencia a la temperatura del nitrógeno líquido (77 K) despertó grandes expectativas que no han llegado a cumplirse en su totalidad. Este tipo de superconductividad fue descubierta en 1986 por Karl Alexander Müller y Johannes Georg Bednorz y fue inmediatamente reconocida por el Premio Nobel de Física de 1987. 31
Page 1 and 2: ESTADO DEL ARTE DE LOS SUPERCONDUCT
Page 3 and 4: Nota de Aceptación _______________
Page 5 and 6: DEDICATORIA Va dedicado a cada una
Page 7 and 8: 3.3 LA FUERZA DE LAS MULTIFIBRAS ..
Page 9 and 10: Figura 33. Efecto de torcimiento re
Page 11 and 12: LISTADO DE ANEXOS ANEXO A Pares de
Page 13 and 14: Este documento contiene en su prime
Page 15 and 16: aplicaciones que tienen en la ingen
Page 17 and 18: 1.1 LICUEFACCION DE GASES Ya se sab
Page 19 and 20: Figura 1. Limites Hc, Jc, Tc. La p
Page 21 and 22: compensándolo, de modo que es capa
Page 23 and 24: cada vez más en el superconductor.
Page 25 and 26: una mayor facilidad de manejo y una
Page 27 and 28: dos bloques, debido al efecto túne
Page 29: par de Cooper (mientras que cuando
Page 33 and 34: Parece ser que, a diferencia de los
Page 35 and 36: En los HTS, la longitud de coherenc
Page 37 and 38: 1) El patrón de difracción de los
Page 39 and 40: Durante las investigaciones realiza
Page 41 and 42: Los elementos superconductores comp
Page 43 and 44: Figura 9. Diagrama de fases H-T de
Page 45 and 46: Aleaciones: El NbTi (niobio-titanio
Page 47 and 48: CAPITULO II 2 APLICACIONES ELECTRIC
Page 49 and 50: limitadores de corriente para evita
Page 51 and 52: En la figura 10 se puede observar u
Page 53 and 54: tubo, y el compuesto es estirado pa
Page 55 and 56: energía en las plantas de fabricac
Page 57 and 58: Los cables HTS como parte del siste
Page 59 and 60: electromagnéticos de las capas int
Page 61 and 62: ii) las pérdidas electromagnética
Page 63 and 64: 2.4 LÍNEAS DE TRANSMISION Las lín
Page 65 and 66: distribución de energía eléctric
Page 67 and 68: líquido, se vuelve al estado super
Page 69 and 70: impedancia y limitando la corriente
Page 71 and 72: la sección transversal de los cond
Page 73 and 74: La posibilidad de reducir el peso y
Page 75 and 76: enfriamiento y transfiriendo corrie
Page 77 and 78: A la hora de referirse a un modelo
Page 79 and 80: perdidas. Es por ello que desde su
Page 81 and 82:
Figura 21. Rotor del Generador de 7
Page 83 and 84:
En Francia de desarrollo un Motor S
Page 85 and 86:
2.7.1 Motores con Bloques Supercond
Page 87 and 88:
2.7.3 Motores de Reluctancia En un
Page 89 and 90:
TRANSFORMADORES MOTORES Y GENERADOR
Page 91 and 92:
Existen varios materiales que son u
Page 93 and 94:
propiedades mecánicas, es provecho
Page 95 and 96:
convierte de interés. En el caso d
Page 97 and 98:
Los superconductores semiflexibles
Page 99 and 100:
Como ya se ha mencionado anteriorme
Page 101 and 102:
especial, permite a los materiales
Page 103 and 104:
3.2.3.2 Bi-2212 Para Bi-2212, el pr
Page 105 and 106:
El TIU1 xMxSr2Ca1 hYhCu2O7 d (30
Page 107 and 108:
pertinente porque para un cable, va
Page 109 and 110:
RESUMEN CAPITULO III El resumen del
Page 111 and 112:
CONCLUSIONES 1. El panorama de la s
Page 113 and 114:
TRABAJOS FUTUROS Es necesario crear
Page 115 and 116:
6. ISOLA, Lucio. MEZIO, Alejandro.
Page 117 and 118:
20. World Technology Evaluation Cen
Page 119 and 120:
33. MAGNET LAB. BSCCO. [En Línea]
Page 121 and 122:
46. POURRAHIMI, Shahim. McNIFF, Edw
Page 123 and 124:
59. Y. Iwasa, Case Studies in Super
Page 125 and 126:
simple de cos k. r r antisimétr
Page 127 and 128:
LA ECUACIÓN DE LA BANDA PROHIBIDA
Page 129 and 130:
ECUACIONES DE GINZBURG-LANDAU ANEXO
Page 131 and 132:
Donde: Es la densidad de corriente
Page 133 and 134:
MODELO DE LINEA DE TRANSMISIÓN ANE
Page 135 and 136:
geométricamente el plano de tierra
Page 137 and 138:
parámetros de cable (CP subrutina
Page 139 and 140:
debido a la inductancia interna de
Page 141 and 142:
H. A B. dl µ NI m B µ NI l
Page 143 and 144:
CAPACITANCIA EFECTIVA Los parámetr
Page 145 and 146:
primera generación como las cintas
Page 147 and 148:
Al incluir Rac en el modelo, se pro
Page 149 and 150:
E Campo Eléctrico Critico corresp
Page 151 and 152:
Para el modelado de las cintas HTS
Page 153 and 154:
Resistencia del BSCCO La resistenci
Page 155 and 156:
ANEXO E SUPERCONDUCTOR COMO UN LIMI
Page 157 and 158:
Figura 46. Valor del pico de la cor
Page 159 and 160:
Tc Hc Jc ns λL Xv g/cm 3 eV K Kelv
Page 161 and 162:
• Cuantizacion de Flujo Magnétic
Page 163 and 164:
detectará inevitablemente que la p
Page 165 and 166:
A partir de una cara de un cristal
Page 167:
167
show all

Proyecto de Grado SC - Biblioteca Digital Universidad del Valle

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?