UNIVERSITÉ D'ORLÉANS - Laboratoire de physique et chimie de l ...
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- Elargissement naturel: Il trouve son origine dans le principe d’incertitu<strong>de</strong> <strong>de</strong><br />
Heisenberg appliqué aux niveaux d’énergie <strong>de</strong>s états initial <strong>et</strong> final <strong>de</strong> la transition. C’est un<br />
élargissement homogène puisque chaque atome ou chaque molécule se comporte <strong>de</strong> la même<br />
manière. Le profil se représente par une fonction <strong>de</strong> Lorentz dont la largeur à mi-hauteur est<br />
dite largeur naturelle <strong>de</strong> la transition. Dans l’infrarouge celle-ci est inférieure à 10 -7 cm -1 <strong>et</strong> est<br />
négligeable <strong>de</strong>vant les autres causes d’élargissement.<br />
- Elargissement dû à l’eff<strong>et</strong> Doppler : Pour une radiation absorbée, la fréquence à<br />
laquelle se produit la transition dépend <strong>de</strong> la vitesse <strong>de</strong> la molécule par rapport à la direction<br />
<strong>de</strong> propagation <strong>de</strong>s photons. La dispersion <strong>de</strong> ces vitesses entraîne une dispersion <strong>de</strong>s<br />
fréquences, d’où un élargissement <strong>de</strong> la raie d’absorption. L’élargissement Doppler est un<br />
élargissement hétérogène puisque les particules ne se déplacent pas toutes <strong>de</strong> la même façon.<br />
Les vitesses <strong>de</strong>s molécules étant réparties selon la distribution <strong>de</strong> Maxwell-Boltzmann<br />
(distribution gaussienne), le profil spectral qui en résulte est gaussien <strong>et</strong> donné par :<br />
g<br />
G<br />
2<br />
⎡ % ν − % ν ⎤ 0<br />
ln 2 1 ln 2( )<br />
( % ν − % ν 0)<br />
= exp ⎢− ⎥<br />
(2.7)<br />
π γ D ⎣ γ D ⎦<br />
La <strong>de</strong>mi-largeur à mi-hauteur Doppler (HWHM pour Half Width at Half Maximum) est<br />
définie par :<br />
avec :<br />
T<br />
= 3.581.10 % (2.8)<br />
M<br />
−7<br />
γ D<br />
ν 0<br />
T température du milieu (K),<br />
M masse molaire <strong>de</strong> la molécule absorbante (gramme),<br />
ν% 0 nombre d’on<strong>de</strong> <strong>de</strong> la transition (cm -1 ).<br />
On constate que c<strong>et</strong> élargissement dépend <strong>de</strong> la température du mélange gazeux, <strong>de</strong> la masse<br />
molaire <strong>de</strong> la molécule, <strong>de</strong> la position du centre <strong>de</strong> la raie mais qu’il est indépendant <strong>de</strong> la<br />
pression. On peut montrer que le profil Doppler n’est important <strong>de</strong>vant l’élargissement<br />
collisionnel qu’à faibles pressions. Par exemple, dans le cas <strong>de</strong> la raie <strong>de</strong> HCl utilisée par<br />
SPIRALE à 2925.8967 cm -1 , la valeur <strong>de</strong> γ D est <strong>de</strong> 3.10 -3 cm -1 à T0 = 296 K, d’après<br />
l’équation (2.8). Cependant, au fur <strong>et</strong> à mesure que la pression augmente, l’élargissement<br />
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