UNIVERSITÉ D'ORLÉANS - Laboratoire de physique et chimie de l ...
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en particulier <strong>de</strong> la fonction d’appareil. En eff<strong>et</strong>, les dio<strong>de</strong>s lasers utilisées n’ém<strong>et</strong>tent pas un<br />
rayonnement infiniment monochromatique, <strong>et</strong> en tout cas généralement pas <strong>de</strong> largeur<br />
négligeable <strong>de</strong>vant la largeur <strong>de</strong> raie ro-vibrationnelle <strong>de</strong> la molécule, ce qui conduit à une<br />
dégradation du spectre d’absorption. Pour une molécule donnée, le profil <strong>de</strong> raie observé<br />
gobs ( ν% ) est obtenu par produit <strong>de</strong> convolution entre le profil <strong>de</strong> raie théorique <strong>de</strong> la molécule<br />
gthéo ( ν% ) <strong>et</strong> la fonction d’appareil f app :<br />
g ( % ν ) = g ( % ν ) ⊗ f<br />
(2.12)<br />
obs théo app<br />
Dans le cas <strong>de</strong>s dio<strong>de</strong>s laser aux sels <strong>de</strong> plomb, la fonction d’appareil f app peut être<br />
modélisée par un profil <strong>de</strong> Voigt, c’est-à-dire par la convolution d’un profil gaussien <strong>et</strong> d’un<br />
profil lorentzien. La mi-largeur à mi-hauteur <strong>de</strong> la fonction d’appareil est donc caractérisée<br />
fapp<br />
fapp<br />
par <strong>de</strong>ux paramètres : γ G (composante gaussienne) <strong>et</strong> γ L (composante lorentzienne),<br />
qu’il s’agit <strong>de</strong> déterminer. Pour cela, nous procédons <strong>de</strong> la façon suivante : nous supposons en<br />
première approximation que la fonction d’appareil possè<strong>de</strong> une forme purement gaussienne,<br />
dont la mi-largeur à mi-hauteur L 0 est obtenue par une première optimisation. Nous ajoutons<br />
ensuite à c<strong>et</strong>te fonction d’appareil une composante lorentzienne tout en optimisant à nouveau<br />
la gaussienne. Pour cela, nous nous basons sur un ensemble <strong>de</strong> 60 valeurs <strong>de</strong><br />
fapp<br />
γ L<br />
s’échelonnant <strong>de</strong> 0 à 180 MHz (6.10 -3 cm -1 ), chacune étant associée à 60 valeurs <strong>de</strong><br />
fapp<br />
0<br />
γ G allant <strong>de</strong> 3 MHz à ×<br />
⎛ L ⎞<br />
⎜60 ⎟ MHz. Ces valeurs déterminent 3600 fonctions d’appareil<br />
⎝ 20 ⎠<br />
que nous testons successivement grâce à un programme informatique. Celui-ci convolue<br />
chacune <strong>de</strong> ces fonctions avec le spectre théorique <strong>de</strong> la molécule g théo , puis ajuste au mieux<br />
le profil obtenu avec le profil expérimental g obs . Le critère <strong>de</strong> sélection est le résidu sur<br />
l’ajustement, qui est minimal pour <strong>de</strong>s paramètres définissant la fonction d’appareil optimale<br />
parmi celles examinées. Celle-ci est ensuite fixée pour l’ajustement <strong>de</strong> l’ensemble <strong>de</strong>s<br />
spectres. C<strong>et</strong>te procédure est optimale à haute altitu<strong>de</strong> (basse pression) car les raies y sont<br />
étroites (régime Doppler donnant le profil g théo <strong>de</strong> la raie moléculaire) <strong>et</strong> la fonction<br />
d’appareil prend ainsi une plus gran<strong>de</strong> importance relative.<br />
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