ECOLE CENTRALE DE LYON - Bibliothèque Ecole Centrale Lyon

Chap.1 : Brique de base MOEMS1.3.2.2 Accordabilité optique.Les longueurs d’onde de résonance λ r,m dépendent de l’épaisseur g de la cavité ; ainsil’accordabilité de l’interféromètre Pérot-Fabry utilisé comme filtre accordable pourra êtreobtenue en modifiant l’épaisseur de la cavité. En incidence normale ce principe est traduitpar la relation :∆λ = λ 0g 0· ∆g 0 (1.5)La gamme d’accordabilité est cependant limitée par l’intervalle spectral libre, maisplus encore, dans le cas où les miroirs sont des miroirs de Bragg, par la largeur du stopband.Par ailleurs, l’existence dans ce cas de la longueur de pénétration évoquée au paragrapheprécédant, augmente l’épaisseur effective de la cavité, réduisant donc l’efficacitéd’accordabilité :∆λ eff =λ 0g 0 + L p1 + L p2· ∆g (1.6)1.3.2.3 Simulation.L’ensemble des paramètres à prendre en compte rend le dimensionnement analytiquede structures complètes peu précis et les caractéristiques géométriques de la structureselon les performances visées ne pourront être obtenues effectivement qu’à travers unoutil de simulation numérique.La simulation numérique d’un empilement unidimensionnel de couches optiques s’appuiesur le formalisme des matrices de transmission 36, 37 : l’admittance optique d’un milieuest définie par le rapport des amplitudes des composantes magnétiques et électriquesd’une onde électromagnétique se propageant dans le milieu, soit Y = A/B, où :36 F. Abélès, « Recherche sur la propagation des ondes électromagnétiques sinusoïdales dans les milieuxstratifiés. Applications aux couches minces », Annales de Physique, vol. 5, pp. 596 - 706, 1950.37 H.A. Macleod, « Thin film optical filters », McGraw-Hill, New York, ISBN 0750306882, 1986.44