Tab. 2. Aktywne i pasywne szkła laserowe (Schott, Kigre)Tabl. 2. Active and passive laser glassesLaserowe szkła aktywne (Schott)Fabryczny typ szkłaLG750 LG760 LG770APG1 APG2LG680IOG1 IOG2Rodzaj szkła laserowego, główne właściwości, zastosowaniaSzkła fosforowe dla zastosowań wysokoenergetycznych, szkła mają duże przekroje poprzeczne na emisję stymulowaną,małe wartości nieliniowego współczynnika załamania, są atermalne, nie mają śladowych zanieczyszczeńplatyną i metalami przejściowymiSzkła wieloskładnikowe fosforowe dla dużych mocy i ultrakrótkich impulsów, szkła o dobrych właściwościachtermicznych i mechanicznych do zastosowań laserowych o dużej mocy ciągłej;mają szerokie pasmo emisji,zastosowania do generacji impulsów femtosekundowych; średniej wartości emisyjne przekroje poprzeczne;długi i o niskim poziomie koncentracji czas życia fluorescencji; pobudzanie optyczne za pomocą diod laserowych;nie mają śladowych zanieczyszczeń platyną i metalami przejściowymi,Wieloskładnikowe wysoko krzemionkowe, klasyczne szkło laserowe, duża wartość przekroju poprzecznego,dobra transmisja w ultrafiolecie, odporność na solaryzację. Zastosowania w laserach impulsowych o wysokiejczęstotliwość repetycjiSpecjalizowane do zastosowań w planarnej optyce zintegrowanej, szkło osnowyprzeznaczone do technik wymianyjonowej, głównie Na, do wytwarzania szklanych falowodów światłowodów) planarnych; szkło specjalizowanedo zastosowań w układach zintegrowanych o bardzo dużym wzmocnieniu, wykonywanych innymimetodami niż wymiana jonowa; przeznaczone do domieszkowania jonami ziem rzadkich: erbem, iterbem, prazeodymemi ich wielojonowymi kombinacjamiLaserowe szkła bierne (Schott)IOG10Specjalizowane dla optyki zintegrowanej, szkło osnowy specjalizowane do technik wymiany jonowej do produkcjipasywnych, planarnychstruktur falowodowych optyki zintegrowanejS7010N S7005 S70007010, 7005 szkło do zastosowań we wnęce rezonansowej lasera, są szkłami domieszkowanymi Samarem,promieniują falę 1,06 µm, są pompowanew zakresie UV z laserów Nd:YAG lub Nd:szkło; S7000 jest szkłemdomieszkowanym Cerem, przezroczystym w zakresie widzialnym; stosowany jako materiał silnie filtrujący UVZerodurZerodur wykazuje bliska zera liniową rozszerzalność termiczną w szerokim zakresie temperatur; ma długoterminowąstabilność wymiarową. Stosowane na elementy precyzyjne w technice laserowejLaserowe szkła aktywne (Kigre)Q-98Q-100Q-246Atermiczne fosforanowe szkło laserowe domieszkowane neodymem o bardzo wysokiej jakości optycznej,duże wzmocnienie optyczne, szeroki zakres atermiczności. Zastosowanie w laserach impulsowych o dużejczęstotliwości repetycji impulsów o minimalnej dywergencji generowanejSzkło optymalizowane na najwyższą wartość wzmocnienia optycznego; atermiczne fosforanowe szkło domieszkowaneneodymem, o bardzo dużej koncentracji neodymuSzkło krzemionkowe domieszkowane neodymem o bardzo dużej wytrzymałości mechanicznej i stabilności termicznej,bardzo szerokie zastosowania w technice laserowej, w dalmierzach laserowcyh w laserach dużejmocy do obróbki materiałówQE-7 QE-7sQX/Nd, QX/Er, QX/YbSzkło IRMM-2 MM-2 GSSzkło fosforanowe domieszkowane erbem o bardzo wysokiej efektywności; do laserów bezpiecznych dla oka,długość promieniowanej fali 1,535 µm; do budowy laserowych urządzeń medycznych, do budowy dalmierzylaserowychQX seria laserowych szkieł fosforanowych o dużej odporności chemicznej, porównywalnej do szkieł krzemionkowych;przeznaczane do zastosowań wymagających wysokiej odporności na obciążenia termiczne i szokitermiczneSzkła germanowe dla zakresu IR na materiały laserowe, okna laserowe; do współpracy ze szkłami typu BGA iBGG o szerokim zakresie przezroczystości od zakresu widzialnego(~450 nm) do średniej podczerwieni ~5 µm.Odmiana szkła BGA domieszkowana holmem z możliwym przestrajaniem długości fali w obszarze 2,09 µm;możliwe domieszkowanie innymi jonami uczulającymi i ziemiami rzadkimiMM-2 szkło osnowy o wysokim wzmocnieniu dla długości fali 1,54 um dla wzmacniaczy EDWA i EDFAs. Specjalizowanedla zastosowań w telekomunikacji światłowodowej; szkło optymalizowane dla technik wymiany jonowej;używane do produkcji miniaturowych, monolitycznych, wysokiej jakości dzielników mocy optycznej wpaśmie światłowodowym C dla wzmacniaczy EDWAs, EDFAs, wzmacniaczy głównych, przedwzmacniaczyoraz elementów multiplekserów długości fali typu WDM116 ELEKTRONIKA 5/<strong>2009</strong>
Zjawisko ogniskowania fototermicznego jako jeden z efektówfototermicznych jest wykorzystywane do pomiarów właściwościoptycznych materiałów o bardzo małej absorpcji, jaknp. szkieł laserowych i optycznych. Bez określenia progu soczewkowaniafototermicznego szkło nie może być zastosowanew praktyce w technice laserowej. Za pomocą metodyogniskowania fototermicznego można określić także nieliniowąabsorpcję szkła. Metody pomiarowe z wykorzystaniem fotoogniskowanianazywane są spektroskopią fototermiczną. Zjawiskafototermiczne są silniejsze w szkłach domieszkowanychcząstkami absorbującymi np. metalami i półprzewodnikami.PodsumowanieSzkła odgrywają bardzo istotną rolę w technice laserowej jakooptyczny ośrodek bierny i aktywny. W tab. 2. zebrano opis niektórychgłównych rodzajów szkła laserowego wytwarzanegoprzez czołowych producentów. Lasery na szkle pompowanediodami laserowymi utworzyły nową klasę źródeł światłao dużym stopniu kompaktowości, dużej sprawności i mocypromieniowania. Są stosowane do generacji optycznych impulsówfemtosekundowych. Szkło jest bardzo wygodnym ośrodkiemoptycznym jako materiał osnowy. Można go łatwodomieszkować wieloma rodzajami jonów aktywnych. Możebyć łatwo formowane do praktycznie dowolnej postaci geometrycznejzależnej od warunków zastosowania lasera (w odróżnieniuod laserów na krysztale). Wyłączną i bardzoefektywną domeną szkła są lasery i wzmacniacze światłowodowena szklanych niskostratnych włóknach optycznych.Podstawowe wymagane parametry szkła laserowego sąnastępujące: duży przekrój poprzeczny na absorpcję i emisjędla dwóch częstotliwości f a oraz f e , optymalna wartośćwzmocnienia optycznego, duży czas życia fluorescencji jonówdomieszki aktywatora, dobre właściwości termiczne i termomechaniczne,dobre właściwości termooptyczne i elastooptyczne,dobre właściwości optyczne, a w tym niskie straty,wysoka liniowość optyczna, istnienie efektywnej ścieżki rekombinacjipromienistej jonu aktywatora w szkle.Literatura[1] Yamane M., Asahara Y.: Glasses for photonics. CambridgeUniversity Press, 2000.[2] Agraval G. P.: Nonlinear fiber optics.Academic Press,Boston 1989.[3] Fournier J., Snitzer E.: The nonlinear refractive index ofglasses. IEEE J. on Quantum Electronics, May 1974, vol.10, issue 5, pp. 473-475.[4] Weber M. J.: Handbook of optical materials. CRC Press,New York, 2003.[5] Musikant S., Thompson B.J.: Optical materials. A series ofadvances. vol. 1, Marcel Dekker, New York, 1999.[6] Szwedowski A.: Materiałoznawstwo optyczne i optoelektroniczne.WNT, Warszawa, 1996.[7] Bach H., Neuroth N.: The properties of optical glass.Springer, 2000.[8] Hays G. R., Gaul E. W., Martinez M. D., Ditmire T.: Broadspectrumneodymium-doped laser glasses for highenergychirped-pulse amplification. Applied Optics, vol.46, issue 21, pp. 4813-4819.
- Page 5 and 6:
konstrukcje technologie zastosowani
- Page 9 and 10:
Streszczenia artykułów • Summar
- Page 12 and 13:
Wyznaczanie strat propagacjiw obsza
- Page 14 and 15:
gdzie: R 0 - jest podwójnym wspó
- Page 16 and 17:
Rys. 8. Porównanie obliczeń teore
- Page 18 and 19:
Rys. 1. Schemat strukturalny system
- Page 20 and 21:
- tematyka morska będąca punktem
- Page 22 and 23:
• System dalekosiężnej identyfi
- Page 24:
wdrożenia Planu implementacji stra
- Page 27 and 28:
Rys. 2. Zakresy długości fal w ob
- Page 29 and 30:
dycyjne lasery bazują na przejści
- Page 31 and 32:
PodsumowanieRys. 6. Podział koszt
- Page 33 and 34:
Występowanie zjawiska kaskady elek
- Page 35 and 36:
czerwieni (0,785; 0,85 oraz 1,55 µ
- Page 37 and 38:
Rys. 10. Zasada działania pierwsze
- Page 39 and 40:
Ze względu na większą masę efek
- Page 41 and 42:
Konstrukcje przyrządówNajwiększy
- Page 43 and 44:
efektywnej nośników, co zmniejsza
- Page 45 and 46:
[58] R. Bates, S. A. Lynch, D. J. P
- Page 47 and 48:
W ramach projektu zbadano wpływ do
- Page 49 and 50:
konania izolacji elektrycznej zasto
- Page 51 and 52:
Technologia MOCVD materiałów zawi
- Page 53 and 54:
kowo niska ruchliwość wynika z za
- Page 55 and 56:
W Europie, prace głównie prowadzo
- Page 57 and 58:
a)b)Rys. 7. Zależność koncentrac
- Page 59 and 60:
pełni 90. okresów supersieci, w k
- Page 61 and 62:
persieci są większe niż w HgCdTe
- Page 63 and 64:
[14] Brown G.J.: Type-II InAs/GaInS
- Page 65 and 66:
Rys. 2. Przykład heterostruktury f
- Page 67 and 68: a)b)Rys. 7. Spektralne charakteryst
- Page 69 and 70: [4] Piotrowski J.: Hg1-xCdxTe Infra
- Page 71 and 72: w ten sposób było dyskwalifikowan
- Page 73 and 74: Rys. 7. Zależność nierówności
- Page 75 and 76: Metoda funkcji Greena w modelowaniu
- Page 77 and 78: zującej dz = a. Przy ustalonych E
- Page 79 and 80: Na rysunku 5b. pokazano gęstość
- Page 81 and 82: obszar z nią związany. Zatem gdy
- Page 83 and 84: Rys. 9. Widma PR (czarne krzywe u d
- Page 85 and 86: [4] Misiewicz J., Sęk G., Kudrawie
- Page 87 and 88: a)Rys. 1. Schemat układu pomiarowe
- Page 89 and 90: Znaczącym krokiem w kierunku wykor
- Page 91 and 92: ie przejść równej 64 wynosi 16 m
- Page 93 and 94: W tabeli 1. zebrano kilka dostępny
- Page 95 and 96: oddali się od wyrzutni na odległo
- Page 97 and 98: spektralnego 0,6...1,1 µm (lasery
- Page 99 and 100: TypProducentPaństwoPole widzenia:w
- Page 101 and 102: Konfiguracja opracowanego systemuPo
- Page 103 and 104: Rys. 8. Wykres fluktuacji amplitudy
- Page 105 and 106: Aktywna antena radiolokacyjna na pa
- Page 107 and 108: W każdym z torów jest włączony:
- Page 109 and 110: ardzo niskiego poziomu listków boc
- Page 111 and 112: Tab. 1. Rodzaje laserów na szkle i
- Page 113 and 114: Fluorescencja jest jednym z rodzaj
- Page 115 and 116: Większa szerokość linii emisyjne
- Page 117: 0,3...1,6. Im mniejsza jest wartoś