wyższy dotyczy zasilania bardzo długimi impulsami trwającymipo t p =2µs, a zarazem dla wysokiego współczynnika wypełnieniaff = 0,1%. Oprócz przewidzianego związku poziomudomieszkowania iniektorów i właściwości elektrycznych badanychdiod (rys. 16), efekt koncentracji domieszki był następujący:najsłabiej domieszkowane struktury nie laserowały,natomiast dla koncentracji n s przekraczającej 1•10 12 cm -2 otrzymanodziałające przyrządy laserowe (rys. 17). Obserwowanywzrost gęstości prądu progowego w funkcji temperatury charakteryzowałsię parametrem T 0 = 277K (rys. 18). Laserowaniemiało wartość rejestrowalną jeszcze w temperaturze 200K(rys. 19); dla t p =2µs i ff = 0,1%. Natomiast w stabilizowanejniskiej temperaturze laserowanie było obserwowalne jeszczedla współczynnika wypełnienia ff = 1% (t p =8ms), (rys. 20).Rys. 20. Zależność mocy optycznej P lasera QCL od współczynnikawypełnienia ffFig. 20. A QCL optical power P dependence on the filling factor ffPodsumowanieRys. 17. Charakterystyki mocy optycznej w funkcji gęstości prądu P-JFig. 17. A collection of optical power-current density P-J characteristicsStosując opracowaną technologię SS MBE wykonano strukturylaserów kaskadowych AlGaAs/GaAs. Realizacja grubościwarstw składowych tych struktur z dokładnością ±1% oraz zastosowanieeksperymentalnie określonego poziomu domieszkowaniainiektorów pozwoliły otrzymać przyrządyemitujące wiązkę laserową o mocy ponad 1 W w piku (77K).PodziękowaniaAutorzy pragną podziękować Emilii Pruszyńskiej-Karbownik zapomiary charakterystyk elektrooptycznych laserów, PiotrowiKarbownikowi za pomoc w procesie wytwarzania laserów, JustynieKubackiej-Traczyk za pomoc w procesach epitaksji i pomiarachrentgenowskich, Przemkowi Romanowskiemu i IwonieSankowskiej za pomoc w pomiarach rentgenowskich, AdamowiŁaszczowi za wykonanie zdjęć TEM, Irenie Makarowej i PiotrowiPerlinowi (IWC Unipress, PAN) za montaż laserów, Józefowi Piotrowskiemu(Vigo System S.A.) za dostarczenie termoelektryczniechłodzonego detektora HgCdTe i Ani Gago za stałe wsparcietechniczno-organizacyjne prac nad laserami kaskadowymi.Praca była finansowana z grantu PBZ-MIN- 02/I/2007 Zaawansowanetechnologie dla półprzewodnikowej optoelektroniki podczerwieni.Rys. 18. Temperaturowa zależność gęstości prądu progowego J thlasera QCLFig. 18. A temperature dependence of the threshold curret densityJ th of QCLRys. 19. Zależność mocy optycznej P lasera QCL od temperaturyFig. 19. A QCL optical power P dependence on temperatureLiteratura[1] Page H., Becker C., Robertson A., Glastre G., Ortiz V., Sirtori C.:Applied Physics Letters, vol. 78, 3529 (2001).[2] Liu H. C., Capasso F.: Intersubband transitions in quantum wells- physics and device applications II. Semiconductors and Semimetals,vol. 66, Academic Press, New York 2000.[3] Hofling S., Kallweit R., Seufert J., Koeth J., Reithmaier J. P., ForchelA.: J. Crystal Growth, vol. 278, 775 (2005).[4] Hofling S., Jovanovic V. D., Indjin D., Reithmaier J. P., Forchel A.,Ikonic Z., Vukmirovic N., Harrison P.: Appl. Phys. Lett., vol. 88,251109 (2006).[5] Mann Ch., Yang Q., Fuchs F., Bronner W., Kohler K., Wagner J.:IEEE J. Quantum Electronics, vol. 42, 994 (2006).[6] Kosiel K., Kubacka-Traczyk J., Karbownik P., Szerling A., MuszalskiJ., Bugajski M., Romanowski P., Gaca J., Wójcik M.: MicroelectronicsJournal, vol. 40, 565 (<strong>2009</strong>).[7] Kosiel K., Bugajski M., Szerling A., Kubacka-Traczyk J., KarbownikP., Pruszyńska-Karbownik E., Muszalski J., Łaszcz A., RomanowskiP., Wasiak M., Nakwaski W., Makarowa I., Perlin P.:Photonics Letters of Poland, March <strong>2009</strong>, in press.[8] Harrison P.: Quantum Wells, Wires and Dots: Theoretical andComputational Physics. 2nd ed., Chichester, U.K.: Willey 2005.48 ELEKTRONIKA 5/<strong>2009</strong>
Technologia MOCVD materiałów zawierającychantymon na podłożach GaSbdla zastosowań w optoelektronicedr MAREK WESOŁOWSKI, dr inż. WŁODZIMIERZ STRUPIŃSKI<strong>Instytut</strong> Technologii Materiałów <strong>Elektronicznych</strong>, WarszawaGrupa materiałów półprzewodnikowych III-V z antymonemstaje się obecnie szeroko stosowana w konstrukcjach przyrządówelektronicznych i optoelektronicznych [1,2]. Drogę dozastosowań wyznacza wąska przerwa energetyczna. Jeślirozpatrywać związki wąskoprzerwowe bazujące na GaSb,GaAs, InSb, InAs, AlSb i AlAs, to wartość przerwy odpowiadaemisji lub absorpcji w pasmie od ok. 1,7 µm (GaSb) do ponad7µm (InGaSb). Wykonywane lub opracowywane są fotodetektory,diody świecące i lasery pólprzewodnikowe pracującew tym zakresie, rozpatrywane jest także zastosowanie antymonkóww ogniwach fotowoltaicznych. Bardzo obiecującymjest m.in. zagadnienie laserów półprzewodnikowych2...2,8 µm na podłożach GaSb. Takie lasery mogą osiągaćmoce rzędu kilku watów i pracować w trybie ciągłym w temperaturzepokojowej wypełniając wcześniejszą lukę, w którejdostępne były tylko mające liczne mankamenty lasery barwnikowe.Dwie główne technologie umożliwiają epitaksję nanowarstwantymonkowych dla celów elektroniki. Pierwszą jestMBE - epitaksja z wiązek molekularnych. Metoda MBEumożliwia dobrą kontrolę parametrów warstw i odniosła największesukcesy w dziedzinie antymonkowych laserówpółprzewodnikowych jest jednak czasochłonna, kosztownai trudna w komercjalizacji. Drugą metodą jest epitaksja zezwiązków metaloorganicznych - MOCVD [3-5]. MOCVD jestistotnie mniej wymagającym rodzajem epitaksji pod względemwymogów jakości próżni, wykorzystuje jednak dość złożonąchemię związków metaloorganicznych. Jej zaletą jest krótszyczas pojedynczego procesu, niższe koszty i większa łatwośćkomercjalizacji. Technologia warstw antymonkowych w metodzieMOCVD nie jest jednak jeszcze pozytywnie rozwiązana,występuje wiele problemów, które wymagają wciąż opracowania.Znacznie mniej jest też sukcesów w postacidziałających laserów. Przedstawione badania zajmują sięoptymalizacją technologii MOCVD warstw niektórychzwiązków antymonkowych na podłożach GaSb oraz analiząi próbą rozwiązania pewnych problemów tej epitaksji.Problemy epitaksji MOCVD materiałówIII-V z antymonema) b)Rys. 1. Separacja faz związków poczwórnych na GaSb: a) krzywespinodalne InGaAsSb/GaSb, dla warstw naprężonych (linia ciągła)oraz zrelaksowanych (linia przerywana); b) AlGaAsSb - linią przerywanąoznaczona jest krzywa binodalna, ciągłą spinodalna (dozwoloneskłady odpowiadają powierzchniom na zewnątrz obszarówograniczonych krzywymi) [6]Fig. 1. Miscibility gaps for quaternaries on GaSb: a) spinodal curvesof InGaAsSb, dashed line (strained layers), solid line (relaxedlayers); b) AlGaAsSb, dashed line - binodal curve, solid line - spinodalcurve (compositions allowed are outside areas restricted bycurves) [6]Epitaksja związków III-V z antymonem wiąże się z kilkomacharakterystycznymi trudnościami nie występującymi w epitaksjiarsenków, fosforków i azotków. Do podstawowych problemównależy niska temperatura topnienia niektórychmateriałów z antymonem. InSb topi się w temperaturze525°C, w związku z czym poczwórne związki In(Al)GaAsSbczęsto nie mogą być wytwarzane w temperaturach stosowanychprzy wzroście materiałów bez antymonu.Drugą komplikacją jest występowanie zjawiska separacjifaz dla związków poczwórnych In x Ga 1-x As y Sb 1-y orazAl x Ga 1-x As y Sb 1-y , stosowanych w konstrukcji laserów. Dladanej temperatury wzrostu w warunkach równowagi termodynamicznejnie wszystkie wartości składów x oraz y są dostępne.Na rys. 1. przedstawione są obszary składów niedostępnychdla obu związków przy temperaturze 615°C. Warunkiemdopuszczającym wzrost w tych obszarach jest brakrównowagi termodynamicznej, który na szczęście w pewnymzakresie w epitaksji MOCVD jest spełniony. Problem separacjifaz w MOCVD jednak istnieje i osadzanie warstw prowadziniekiedy do pojawiania się wytrąceń o dwóch różnychskładach granicznych.Jedną z podstawowych kwestii jest brak (w zasadzie) półizolcyjnychpodłoży GaSb, niedomieszkowane kryształy GaSbujawniają typ p i koncentrację dziur rzędu 1•10 17 cm -3 . Pomiaryelektryczne warstw należy rozwiązywać inaczej niż w sposóbstandardowy. Aby wykonać analizę efektu Halla wykorzystujesię najczęściej warstwy wytworzone na podłożach półizolacyjnych,innych niż GaSb (np. GaAs) i ekstrapoluje wynik na oryginalnewarstwy na GaSb. Pomiar taki jest jednak obciążonym.in. obecnością międzypowierzchni warstwa/podłoże.Oprócz problemów typowych dla epitaksji związków antymonkowychIII-V ogólnie, epitaksja MOCVD przynosi takżetrudności charakterystyczne. Pierwsza z nich wiąże się z doboremprekursora antymonu. W typowych warunkach epitaksjiMOCVD arsenków, fosforków lub azotków prekursoremgrupy V jest wodorek AsH 3 , PH 3 lub NH 3 . Jego obecność jestbardzo cenna w procesie wzrostu, uwolniony w czasie pirolizyatomowy wodór pełni rolę doskonałego pasywanta powierzchniwzrostu, zabezpieczając ją przed osadzaniem zanieczyszczeń.W przypadku epitaksji antymonków SbH 3 jestbezużyteczny będąc niestabilnym nawet w temperaturze pokojowej.Konieczne jest stosowanie metaloorganicznych prekursorówantymonu (np. TMSb), które już nie zapewniająpodaży odpowiedniego pasywanta, w związku z tym w warstwachpojawia się silne domieszkowanie tlenem i węglem.ELEKTRONIKA 5/<strong>2009</strong> 49
- Page 5 and 6: konstrukcje technologie zastosowani
- Page 9 and 10: Streszczenia artykułów • Summar
- Page 12 and 13: Wyznaczanie strat propagacjiw obsza
- Page 14 and 15: gdzie: R 0 - jest podwójnym wspó
- Page 16 and 17: Rys. 8. Porównanie obliczeń teore
- Page 18 and 19: Rys. 1. Schemat strukturalny system
- Page 20 and 21: - tematyka morska będąca punktem
- Page 22 and 23: • System dalekosiężnej identyfi
- Page 24: wdrożenia Planu implementacji stra
- Page 27 and 28: Rys. 2. Zakresy długości fal w ob
- Page 29 and 30: dycyjne lasery bazują na przejści
- Page 31 and 32: PodsumowanieRys. 6. Podział koszt
- Page 33 and 34: Występowanie zjawiska kaskady elek
- Page 35 and 36: czerwieni (0,785; 0,85 oraz 1,55 µ
- Page 37 and 38: Rys. 10. Zasada działania pierwsze
- Page 39 and 40: Ze względu na większą masę efek
- Page 41 and 42: Konstrukcje przyrządówNajwiększy
- Page 43 and 44: efektywnej nośników, co zmniejsza
- Page 45 and 46: [58] R. Bates, S. A. Lynch, D. J. P
- Page 47 and 48: W ramach projektu zbadano wpływ do
- Page 49: konania izolacji elektrycznej zasto
- Page 53 and 54: kowo niska ruchliwość wynika z za
- Page 55 and 56: W Europie, prace głównie prowadzo
- Page 57 and 58: a)b)Rys. 7. Zależność koncentrac
- Page 59 and 60: pełni 90. okresów supersieci, w k
- Page 61 and 62: persieci są większe niż w HgCdTe
- Page 63 and 64: [14] Brown G.J.: Type-II InAs/GaInS
- Page 65 and 66: Rys. 2. Przykład heterostruktury f
- Page 67 and 68: a)b)Rys. 7. Spektralne charakteryst
- Page 69 and 70: [4] Piotrowski J.: Hg1-xCdxTe Infra
- Page 71 and 72: w ten sposób było dyskwalifikowan
- Page 73 and 74: Rys. 7. Zależność nierówności
- Page 75 and 76: Metoda funkcji Greena w modelowaniu
- Page 77 and 78: zującej dz = a. Przy ustalonych E
- Page 79 and 80: Na rysunku 5b. pokazano gęstość
- Page 81 and 82: obszar z nią związany. Zatem gdy
- Page 83 and 84: Rys. 9. Widma PR (czarne krzywe u d
- Page 85 and 86: [4] Misiewicz J., Sęk G., Kudrawie
- Page 87 and 88: a)Rys. 1. Schemat układu pomiarowe
- Page 89 and 90: Znaczącym krokiem w kierunku wykor
- Page 91 and 92: ie przejść równej 64 wynosi 16 m
- Page 93 and 94: W tabeli 1. zebrano kilka dostępny
- Page 95 and 96: oddali się od wyrzutni na odległo
- Page 97 and 98: spektralnego 0,6...1,1 µm (lasery
- Page 99 and 100: TypProducentPaństwoPole widzenia:w
- Page 101 and 102:
Konfiguracja opracowanego systemuPo
- Page 103 and 104:
Rys. 8. Wykres fluktuacji amplitudy
- Page 105 and 106:
Aktywna antena radiolokacyjna na pa
- Page 107 and 108:
W każdym z torów jest włączony:
- Page 109 and 110:
ardzo niskiego poziomu listków boc
- Page 111 and 112:
Tab. 1. Rodzaje laserów na szkle i
- Page 113 and 114:
Fluorescencja jest jednym z rodzaj
- Page 115 and 116:
Większa szerokość linii emisyjne
- Page 117 and 118:
0,3...1,6. Im mniejsza jest wartoś
- Page 119:
Zjawisko ogniskowania fototermiczne