Deutsch (6.2 MB) - Nagra
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NAGRA NTß 85-32 - 19 -<br />
Die Freisetzung der Radionuklide in den See erfolge aus einer<br />
Punktquelle. Im See herrsche keine grossräumige Strömung, so dass<br />
die Ausbreitung in der Horizontalen nur durch turbulente Dispersion<br />
erfolgt. Vertikal werden die freigesetzten Nuklide rasch über<br />
eine Schicht von 20 m Mächtigkeit homogen verteilt (siehe<br />
Fig. 3-3). Die Nuklidverteilung im See in der Umgebung des Freisetzungsortes<br />
ist damit von der Form<br />
C = - a Rn - R<br />
r<br />
und der diffusive Fluss weg vom Freisetzungsort, der im stationären<br />
Fall gleich der Einleitrate sein muss<br />
dC<br />
J = - Fläche • 0 • -- = TI • d • 0 • a<br />
dr<br />
somit<br />
a = J/(TI • d • 0)<br />
J: Jahresaktivitätsfracht [Ci/a]<br />
C: Differenz der Radionuklidkonzentration zur Konzentration im<br />
Fernbereich [Ci/m 3 ]<br />
d: Dicke der Diffusionsschicht [m]<br />
d = 20 m (entspricht der Dicke des Epilimnion)<br />
0: Diffusionskonstante in horizontaler Richtung [cm 2 /s]<br />
D = 10 3 cm 2 /s<br />
a: Integrationskonstante [Ci/m 3 ]<br />
R: lineare Dimension des Sees [m]<br />
R = 2 000 m<br />
r: Abstand von der Quelle [m]<br />
Betrachtet man als massgebende Nuklidkonzentration im Kompartiment<br />
3 den Wert in 20 m Entfernung vom Freisetzungsort, so bedingt<br />
die Forderung, dass im Kompartimentmodell dasselbe Verhältnis zwischen<br />
Einleiterate J und Nuklidkonzentration im Kompartiment 3,<br />
C 3 , besteht:<br />
R<br />
f 34 = TI • d • 0 / Rn -- = 4, 3 • 10 7 m 3 / a<br />
20 m