Jupiterelektronen - Institut für Experimentelle und Angewandte ...

6.2. CIRS ALS DIFFUSIONSBARRIERE FÜR MEV-ELEKTRONEN 69
Abbildung 6.13: Superimposed Epoch Analyses der Elektronenzählraten des E4-Kanals für
2005.
erhöhte Zählrate niederenergetische Protonen in der Umgebung des Reverseschocks zu
sehen, die ebenfalls auf Schockbeschleunigung zurückzuführen ist.
Betrachtet man die E4-Zählrate im angegebenen Zeitraum, so beobachtet man vor
dem Forwardshock eine konstant hohe Zählrate von ∼0.015 counts/s. Das Auftreten
des Forwardshocks ist mit einer starken Abnahme der Zählrate verbunden. In der
Zeitspanne zwischen Forwardshock und Stream Interface (ungefähr ein Tag) sinkt die
Zählrate auf ein Niveau von 0.002 counts/s. Die Zählrate nimmt also um fast eine
Größordnung ab.
Nach dem Stream Interface beobachtet man nur noch einen schwachen Gradienten
der Zählrate. Der Einfluss des Stream Interfaces auf die Ausbreitung von MeV-
Elektronen wird im folgenden Abschnitt diskutiert.
Der Forwardshock, bzw. die dem Schock folgende Kompressionsregion, führt also
zu einer deutlich verminderten Diffusion von MeV-Elektronen in diesem Bereich. Als
Beziehung zwischen Diffusionskoeffizient κ und der magnetischen Feldstärke |B| geben
Jokipii and Kota [1991] für galaktische kosmische Strahlung
κ� ∼ 1
|B|
(6.1)
an. Der parallele Diffusionskoeffizient ist also umgekehrt proportional zur Stärke des
Magnetfeldes. Ein starkes Magnetfeld hat einen niedrigen Diffusionskoeffizienten zur