Jupiterelektronen - Institut für Experimentelle und Angewandte ...
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6.4. WIEDEREINSETZEN DES ELEKTRONENFLUSSES 89<br />
Abbildung 6.27: Definition des am Parkerfeld orientierten Koordinatensystems. x1 zeigt<br />
entlang einer Magnetfeldlinie, x2 senkrecht dazu in der Ekliptik, während x3 senkrecht<br />
auf x1 <strong>und</strong> x2 steht, also aus der Ekliptikebene herauszeigt.<br />
Abbildung 6.28: Beispiel einer Deltainjektion von Teilchen (links) <strong>und</strong> einer stetigen Emission<br />
von Teilchen (rechts) durch eine Punktquelle. Der Beobachter befindet sich entlang<br />
einer Parkerlinie 1 AU von der Teilchenquelle entfernt <strong>und</strong> ebenfalls 1 AU dazu senkrecht<br />
der Parkerlinie. Als Diffusionskoeffizienten wurde κ || = 1.8 · 10 23 cm 2 /s, κ⊥r = 8 · 10 20<br />
cm 2 /s <strong>und</strong> κ⊥θ) = 1.7 · 10 20 cm 2 /s gewählt (Conlon [1978]).<br />
Abbildung 6.29 zeigt die Elektronenzählraten des E4-Kanals im Bereich von 2.5-7<br />
MeV sowie das anhand des hier vorgestellten Diffusionsmodells errechnete Diffusionsprofil<br />
(schwarz) <strong>für</strong> den Wiederanstieg der Zählraten nach der CIR #13 im Jahr 2004.<br />
Ulysses befand sich bei einem heliozentrischen Abstand von 5.38 AU bei -5.1 ◦ Breite<br />
<strong>und</strong> 157 ◦ Länge. Jupiter befand sich bei 5.41 AU <strong>und</strong> -5.89 ◦ Breite <strong>und</strong> 171 ◦ Länge. Als<br />
Diffusionskoeffizienten wurde nach Rastoin [1995] κ� = 18 · 10 22 cm 2 /s, κ⊥ = 8 · 10 20<br />
cm 2 /s <strong>und</strong> κz = 1.7 · 10 20 cm 2 /s benutzt. Bis Tag 160 befindet sich Jupiter in der CIR,<br />
daher ist die beobachtete Zählrate auf dem Hintergr<strong>und</strong>niveau. Die stetige Teilchenin-