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THESE de DOCTORAT Lyu ABE Imagerie à Haute Dynamique ...

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140 La caméra Algolconfiguration tan<strong>de</strong>m (Figure 8.7), soit une profon<strong>de</strong>ur totale <strong>de</strong> 300 mm, contre les quelques25 mm d’un entonnoir à fibres optiques. Ce problème d’encombrement a quasiment été résolupour part grâce à un système <strong>de</strong> réduction optique que je décrirai plus loin. Le <strong>de</strong>uxième inconvénientest que la mise au point admet une marge <strong>de</strong> manœuvre très faible, en rapport àla profon<strong>de</strong>ur <strong>de</strong> champ optique qui n’est ici que <strong>de</strong> quelques microns. Elle peut notammentvarier selon les conditions d’utilisation lors <strong>de</strong> la dilatation ou <strong>de</strong> la contraction <strong>de</strong> la mécaniqueen fonction <strong>de</strong> la température ambiante. Autrement dit, elle doit <strong>de</strong>man<strong>de</strong>r une attention touteparticulière, et une procédure <strong>de</strong> mise au point rigoureuse doit être appliquée. Pour ce pointdélicat, la souplesse du traitement <strong>de</strong>s images par logiciel a permis <strong>de</strong> résoudre ce problème(voir §8.9.2).Montage en tan<strong>de</strong>m <strong>de</strong>s objectifs Ro<strong>de</strong>nstock - HeligonCes objectifs provenant <strong>de</strong>s essais <strong>de</strong> prototypage par l’équipe <strong>de</strong> G. Weigelt pour l’utilisationdans une caméra à comptage par la tavélographie. Ils sont montés <strong>de</strong> manière symétrique(Figure 8.7). L ’efficacité du couplage optique pour ce système peut être déterminée par la relationqui relie l’exitance M(θ) d’une ouverture circulaire <strong>de</strong> diamètre D, à la luminance L d’unesource située à la distance d. Si on appelle θ max l’angle maximal sous lequel l’ouverture D "voit"la source, alors il vient,M (θ max ) =∫ 2π∫θ maxL × cos (θ) × sin (θ) dθ dϕ = L × π × sin 2 (θ max ) (8.1)ϕ=0 θ=0On peut donc définir l’efficacité <strong>de</strong> couplage optique par,Q = M (θ max)L × π = sin2 (θ max ) (8.2)où l’on obtient une efficacité <strong>de</strong> 100% pour sin 2 (θ max ), i.e. θ max = π/2.Dans le montage que nous avons réalisé pour les essais, le grandissement était <strong>de</strong> 1:1 etconsistait à reprendre l’image <strong>de</strong> la face <strong>de</strong> sortie d’un entonnoir à fibres optiques (avec <strong>de</strong>srapports <strong>de</strong> 3:1 et 2,1:1) sur le capteur CCD. L’efficacité <strong>de</strong> ce couplage optique est ∼35 %(les objectifs ont un rapport d’ouverture <strong>de</strong> 1,25), mais la présence <strong>de</strong>s entonnoirs <strong>de</strong>rrière lephosphore <strong>de</strong> l’intensificateur réduit considérablement cette efficacité (proportionnellement aucarré du rapport <strong>de</strong> réduction - Cf. §8.2.1).Figure 8.7. Montage "en tan<strong>de</strong>m" (afocal) <strong>de</strong> <strong>de</strong>ux objectifs Ro<strong>de</strong>nstock i<strong>de</strong>ntiques. L’image sur la face<strong>de</strong> sortie <strong>de</strong> l’entonnoir est reportée sur le CCD.

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