THESE de DOCTORAT Lyu ABE Imagerie à Haute Dynamique ...

176 Exploitation sur GI2T/REGAINtr/mm (R)100 (1667) 300 (5 000) 1800 (30 000)λ (nm) l c (mm) δλ (nm) l c (mm) δλ (nm) l c (mm) δλ (nm)400 0,67 0,240 2,00 0,080 12,0 0,013500 0,83 0,300 2,50 0,100 15,0 0,017600 1,00 0,360 3,00 0,120 18,0 0,020700 1,20 0,420 3,50 0,140 21,0 0,023800 1,33 0,480 4,00 0,160 24,0 0,027Tableau 9.4. Longueurs de cohérences dans les différentes configurations spectrales du GI2T.Figure 9.9. Illustration du principe de recherche de la différence de marche nulle. Les franges sont dispersées(axe des ordonnées), et la fenêtre correspond à la modulation d’intensité visible danschaque tavelure. Au premier ordre dans cette fenêtre, les franges ont la même inclinaison. Onrecherche donc la position de la fenêtre pour laquelle les franges sont parallèles à la directionde dispersion.En changeant la position de la ligne à retard, on déplace cette zone dans ce diagrammejusqu’à trouver la zone où les franges sont parallèles à la direction de dispersion. Plus ons’éloigne du point de DDM nulle, plus le contraste des franges devient faible, en raison de larésolution spectrale limitée (qui conditionne l’enveloppe de cohérence spatio-temporelle). Lefacteur d’atténuation b est relié à la longueur de cohérence et à la différence de marche par,oùβ = sinc πDDMl cl c = λ2δλ = λ · RVu la faible largeur de la bande spectrale (dl de quelques Angströms au plus) disponiblepour chaque réseau, au premier ordre les franges ont la même inclinaison.