THESE de DOCTORAT Lyu ABE Imagerie à Haute Dynamique ...

Exploitation sur GI2T/REGAIN 163Figure 9.2. (gauche) Figure de diffraction d’un télescope à pupille circulaire et (droite) une coupe radiale(unités arbitraires). Où J 1 est la fonction de Bessel de premier ordre. En terme de dimensionangulaire, cette figure de diffraction s’annule pour (premier anneau sombre de la figure degauche).z = 1,22 λ D(9.5)exprimé en radians (ou en secondes d’arc), que l’on définit comme étant le pouvoir derésolution angulaire de l’instrument à la longueur d’onde λ.On remarquera que si T est le module au carré de la transformée de Fourier de la pupille(figure d’Airy), alors dans la relation 9.2, ˜T est identique à l’autocorrélation de la pupille. Cettefonction TF(T) est appelée la fonction de transfert de modulation (FTM) de l’instrument. Doncla relation 9.2 indique que le spectre de l’image obtenue au foyer de l’instrument n’estautre que le spectre de l’objet (transformée de Fourier de la distribution d’intensité del’objet O) modulé par le spectre de transmission de l’instrument (la FTM). Ceci est vrai demanière générale et peut s’appliquer au cas des pupilles diluées utilisées en interférométrie àlongue base.9.2.3 Cas des pupilles diluéesDans le cas d’un télescope unique (hors de l’atmosphère pour le moment), on a accèssimultanément à toutes les fréquences spatiales de l’objet TF(O)(u) (TF étant l’opérateur detransformation de Fourier) et on peut donc reconstituer la distribution d’intensité de l’objet partransformée de Fourier inverse (équation 9.3). Les fréquences maximales accessibles sontbien sûr limitées par la taille de la pupille.Pour avoir accès à des fréquences spatiales plus élevées, il est donc nécessaire d’augmenterles dimensions de la pupille. L’interférométrie à deux télescopes est le moyen le plus simplepour y parvenir, faute de pouvoir construire des télescopes monolithiques de très grand diamètre(limité pour le moment au maximum entre 8 et 10 mètres (VLT, Keck, Subaru, Gemini)).