综å论æè®ç» - æ¸ å大å¦OAPSæ°æ®åº
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记 该 偏 移 量 为 parallax_shift, 则 依 据 文 献 [2], 得 出 :<br />
− μT<br />
csc( α )<br />
1 − (1+<br />
μT<br />
csc( α))<br />
e<br />
parallax _ shift =<br />
cos( α )<br />
− μT<br />
csc( α )<br />
(1 − e ) μ<br />
(2-8)<br />
其 中 ,α 为 入 射 角 ,T 为 探 测 器 厚 度 , μ 为 质 量 衰 减 系 数 。 实 验 中 ,<br />
−1<br />
μ = 0.2658mm , T = 9.5mm。<br />
而 入 射 角 α 的 计 算 , 则 由 探 测 器 的 法 向 量 n r<br />
与 入 射 向 量 ν r 求 得 ,<br />
π<br />
α = − arccos<br />
2<br />
r r<br />
n • ν<br />
r r<br />
(2-9)<br />
n ν<br />
其 中 ,<br />
r (2-10)<br />
n = (sinψ sin φ,cos φ, − cosψ sin φ)<br />
r<br />
ν = ( x − ( x + rsin θ), y − ( y + rcos θ), z − z )<br />
pi , 0 pi , 0 pi , 0<br />
(2-11)<br />
下 面 计 算 parallax_shift 在 x,z 上 的 分 量 。 取 入 射 线 在 探 测 器 上 的 投 影 上 两 点<br />
以 定 出 偏 移 的 方 向 , 为 方 便 计 算 , 令 point_1 为 (x 1 ,z 1 )=(x est , z est ),point_2 为 针 孔<br />
在 探 测 器 上 的 投 影 , 其 坐 标 为 (x 2 ,z 2 ), 由 公 式 (2-12)-(2-14) 给 出 。<br />
⎛x2⎞ ⎡ cosψ<br />
0 sinψ<br />
⎤⎛x2′′−<br />
eu⎞ ⎛eu⎞<br />
⎜ ⎟ ⎜ ⎟ ⎜ ⎟<br />
y =<br />
⎢<br />
sinψ sinφ cosφ −cosψ sinφ<br />
⎥<br />
y′′<br />
− h + h<br />
2 ⎢<br />
⎥<br />
2<br />
⎜z ⎟<br />
2<br />
sinψ cosφ sinφ cosψ cosφ<br />
⎜z2<br />
e ⎟ ⎜<br />
v<br />
e ⎟<br />
⎝ ⎠ ⎣⎢−<br />
⎦⎝ ⎥ ′′ − ⎠ ⎝ v⎠<br />
(2-12)<br />
其 中 ,<br />
⎧ x′′<br />
= x + sinψ<br />
sinφt<br />
⎪<br />
⎨ y′′ 2<br />
= ypi<br />
,<br />
+ cosφt2<br />
⎪<br />
⎩ z ′′ = z − cosψ<br />
sinφt<br />
2 pi , 2<br />
2 pi , 2<br />
(2-13)<br />
T<br />
t2 =−sinψ sin φ( xpi ,<br />
−eu) −cos φ( ypi ,<br />
− h) + cosψ sin φ( zpi ,<br />
−ev)<br />
− (2-14)<br />
2<br />
14