综å论æè®ç» - æ¸ å大å¦OAPSæ°æ®åº
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mcosψ<br />
− x′′′<br />
uθ<br />
= f + mcosψ<br />
d + y′′′<br />
msinψ<br />
− z′′′<br />
vθ<br />
= f + msinψ<br />
d + y′′′<br />
(A-7)<br />
(A-8)<br />
投 影 ( uθ , vθ ) 是 定 义 在 uv 坐 标 系 统 , 但 是 uv 原 点 的 投 影 位 置 在 投 影 图 像 中 是<br />
未 知 的 , 并 且 将 被 电 子 偏 移 影 响 。 电 子 偏 移 将 引 起 一 个 收 集 时 的 平 移 , 将 所 有<br />
img img<br />
的 探 测 器 位 置 ( uθ , vθ ) 平 移 到 投 影 图 像 位 置 ( u , v ), 在 图 A-1 中 给 出 了 说 明 。<br />
但 是 ,uv 原 点 的 投 影 位 置 能 够 使 用 坐 标 ( e , e ) 表 示 , 相 对 于 在 投 影 图 像 中 一 些<br />
已 知 的 点 , 比 如 图 像 中 心 。 使 用 这 些 坐 标 , 修 正 后 的 点 源 坐 标 为 :<br />
u<br />
θ<br />
v<br />
θ<br />
img mcos ψ − x′′′<br />
( θφψ , , )<br />
u = f + mcosψ<br />
+ e<br />
θ<br />
d + y′′′<br />
( θφψ , , )<br />
img msin ψ − z′′′<br />
( θφψ , , )<br />
v = f + msinψ<br />
+ e<br />
θ<br />
d + y′′′<br />
( θφψ , , )<br />
u<br />
v<br />
(A-9)<br />
(A-10)<br />
C. 投 影 信 息<br />
方 程 (A-9) (A-10) 用 旋 转 角 度 θ 、 点 源 坐 标 (x,y,z) 、 几 何 参 数<br />
img img<br />
f, d, m, e , e , φ,<br />
ψ 的 函 数 表 示 了 点 源 投 影 ( u , v )。 而 研 究 中 的 刻 度 过 程 则 是<br />
u<br />
v<br />
从 一 系 列 点 源 的 测 量 反 向 求 解 确 定 参 数 f, d, m, e , e , φ,<br />
ψ 值 。 同 样 点 源 的 位 置 也<br />
是 未 知 的 。 除 此 之 外 , 刻 度 模 型 将 不 得 不 小 心 仔 细 的 放 置 在 相 机 或 额 外 的 测 量<br />
仪 器 中 以 确 定 这 些 位 置 是 必 需 的 。 然 而 , 设 想 一 个 刚 性 的 刻 度 模 型 , 则 不 同 点<br />
源 之 间 的 距 离 是 固 定 且 已 知 的 。<br />
这 部 分 调 查 了 点 源 的 投 影 提 供 了 相 机 几 何 的 多 少 信 息 。 那 决 定 了 刻 度 问 题 拥<br />
有 唯 一 解 的 点 源 的 最 少 数 目 以 及 视 野 内 点 源 位 置 的 限 制 。 对 于 增 加 的 电 源 数 目 I<br />
通 过 预 先 将 方 程 (A-8) 分 为 表 达 成 两 个 不 同 的 参 数 和 坐 标 集 可 以 实 现 。<br />
θ<br />
θ<br />
u<br />
f , dme , , , e, φ, ψ , x, y, z i= 1,2, ⋅⋅⋅ , I<br />
(A-11)<br />
u v i i i<br />
&& f , dme && , &&,&& , e&& ,&& φψ , &&,&& x, && y, && z i= 1,2, ⋅⋅⋅,<br />
I<br />
(A-12)<br />
u v i i i<br />
v<br />
产 生 的 设 置 解 集 是 求 解 第 一 套 的 参 数 与 坐 标 用 第 二 套 参 数 的 函 数 。 如 果 这<br />
两 套 参 数 与 坐 标 完 全 相 同 , 刻 度 问 题 认 为 只 有 唯 一 解 。 这 意 味 着 没 有 错 误 的 参<br />
img img<br />
数 、 点 源 设 置 导 致 与 正 确 的 参 数 集 有 相 同 的 投 影 位 置 ( u , v )。<br />
开 始 之 前 , 将 直 角 坐 标 系 xiyz i i转 换 成 柱 坐 标 系 是 方 便 的 。<br />
θ<br />
θ<br />
60