Astronomie II (online-kurs)
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KAPITEL 2. AUFBAU UND ENTWICKLUNG DER STERNE 14<br />
↓<br />
Sternmodell<br />
↓<br />
berechnetes HRD<br />
↕<br />
beobachtetes HRD<br />
Es werden nun die einzelnen Beziehungen näher erläutert:<br />
2.1.1 Kräftegleichgewicht<br />
An jeder Stelle im Stern sind die Gravitation (zum Zentrum des Sterns gerichtet) und die Kraft<br />
aufgrund von Druckgradienten (nach außen gerichtet) im Gleichgewicht:<br />
Die Gravitationskraft auf ein Gasvolumen der Größe 1cm 2 × dr beträgt<br />
F Grav = − γM(r)ρ(r)dr<br />
r 2 . (2.1)<br />
Dabei ist γ die Gravitationskonstante. Die Kraft aufgrund von Druckunterschieden lautet<br />
F Druck = dp(r) . (2.2)<br />
Der Stern kontrahiert oder expandiert solange, bis sich ein Gleichgewicht einstellt<br />
dp(r)<br />
dr<br />
= − γM(r)ρ(r)<br />
r 2 . (2.3)<br />
Folgende Annahme soll gemacht werden, um zu einer Abschätzung des Drucks im Sonneninneren zu<br />
gelangen:<br />
Es sei die von einer Kugel des halben Sonnenradius eingeschlossene Masse gerade die Hälfte der<br />
Gesamtmasse, d.h.<br />
ρ(R ⊙ /2) = M ⊙<br />
2 / [ 4π<br />
3<br />
(<br />
R⊙<br />
2<br />
3 )] ≈ M ⊙<br />
R 3 ⊙<br />
≈ 4¯ρ , (2.4)<br />
wobei ¯ρ die mittlere Dichte der Sonne ist. Für den Mittelpunkt nehmen wir daher an, dass:<br />
Wählt man nun dp = p(R ⊙ ) − p(0) und dr = R ⊙ − 0, so folgt<br />
Numerisch erhält man dann: p(0) = 2.2 × 10 15 Pa.<br />
ρ(0) = 8 × ¯ρ . (2.5)<br />
p(0) = 8¯ργ M ⊙<br />
R ⊙<br />
. (2.6)