Skript - Institut für Theoretische Physik - TU Berlin
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1. Newtonsche Mechanik 18<br />
Der Vergleich ergibt das gesuchte Kraftgesetz;<br />
F r = − L2 1<br />
mk r 2, F φ = 0. (1.91)<br />
AUFGABE: Bestimmen Sie umgekehrt aus dem Potential V (r) = −α/r die Form der<br />
Bahnkurve. Bestimmen Sie den Zusammenhang von Gesamtenergie E und Drehimpuls<br />
L mit den Parametern k und ε der Bahn.<br />
1.4.2.2 Drittes Keplersches Gesetz<br />
Die Umlaufzeit T erhalten wir aus<br />
∫ 2π<br />
L = mr 2 ˙φ = const LT = mr 2 dφ (1.92)<br />
Das ist ein Flächenintegral, es folgt wegen k = b 2 /a<br />
0<br />
Kepler III sagt<br />
LT = 2πmab = 2πm √ a 3 k T 2<br />
a 3 = 4π2 m 2 k<br />
L 2 (1.93)<br />
T 2 1<br />
a 3 1<br />
= T 2 2<br />
a 3 2<br />
= const, 3. Keplersches Gesetz , (1.94)<br />
d. h. m 2 k/L 2 in Gl. (1.93) ist unabhängig von der reduzierten Masse m, und wir können<br />
schreiben<br />
F r = −const m r 2 (1.95)<br />
mit einer Konstanten, die nicht mehr von der reduzierten Masse m abhängt.<br />
1.4.3 Runge-Lenz-Vektor<br />
Im Kepler-Problem, d.h. der Bewegung im radialsymmetrischen Potential in d = 3,<br />
gibt es eine weitere Erhaltungsgröße<br />
V (r) = − α r , (1.96)<br />
Λ ≡ p × L<br />
αm − r r . (1.97)<br />
Die Exzentrizität ε = |Λ|, und Λ zeigt vom Brennpunkt zum Perihel (zentrumsnächster<br />
Bahnpunkt).