PDF-file - Leibniz-Institut für Atmosphärenphysik

32 Das Messverfahren
Θx,y erlaubt einen Vergleich mit den Parametern des Radars über alle Höhen hinweg.
Θx = arctan x
z
Θy = arctan y
z
(4.28)
(4.29)
Der Mehrdeutigkeitsbereich lässt sich mit Hilfe der Gleichung 4.8 und ∆d = dA−B sin Θ
für jedes Empfängerpaar bestimmen:
sin Θ = λ∆Φ
2πdA−B
(4.30)
Für die Parameter von MAARSY (λ = 5, 6m, dA−B = 28m) und der maximalen Pha-
sendifferenz ∆Φmax = ±π ergibt sich Θmax = ±5, 77 ◦ . Dieser Bereich ist in Abbildung
4.8 durch ein grünes Sechseck gekennzeichnet. Die roten Kreise zeigen die Minima
im Stahlungsfeld von MAARSY (Vergleich Abbildung 3.3). Unmittelbar um die roten
Linien herum sind kaum Messwerte zu erwarten. Es ist gezeigt, dass der Mehrdeutig-
keitsbereich sich mittig in der ersten Nebenkeule des Strahlungsfeldes befindet. Da die
meisten Meteore innerhalb der Hauptkeule registriert werden, ist das Phaseunwrap-
ping lediglich bei wenigen Meteoren mit einem großen Reflektionsvermögen notwen-
dig. Der Meteor M1 ist ein gutes Beispiel um den Übergang von Haupt- zur Nebenkeule
zu demonstrieren. Das kurzzeitige Verschwinden des Echos im SNR (Abbildung 4.3)
und die dazugehörige Trajektorie (Abbildung 4.8) verifizieren das Strahlungsfeld von
MAARSY. Weiterhin ist in der Abbildung gut zu erkennen, dass der Meteor aus nord-
östlicher Richtung kommt und die Ablation erst mittig im Strahlungsfeld einsetzt. Der
Dunkelflug, vor dem Einsetzen der Ablation, ist durch das Radar nicht zu erfassen.
4.2.5. Trajektorienparameter
Zur Bestimmung der Trajektorienparameter (Azimut-, Höhenwinkel und Geschwindig-
keit des Meteors) werden die aus der Interferometrie erhaltenen, kartesischen Koordi-
naten x, y und z über die Zeit gefittet.