PDF-file - Leibniz-Institut für Atmosphärenphysik

54 Radarquerschnitt
T sky / 1000K
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4
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2
0 60 120 180 240 300 360
Θ LST / °
Abbildung 6.2.: Kosmische Hintergrundstrahlung in Zenitrichtung, aufgetragen über die lokale
Sternzeit ΘLST
6.3. Ergebnisse
Das Ergebnis der RCS-Berechnung für den Beispielmeteor M1 ist in Abbildung 6.3
gezeigt. Als Bezugsgröße für die Angabe in Dezibel wurde m 2 gewählt (square me-
ter, dBsm). Der Meteor beginnt seine Aktivität mitten im Radarstrahl und wird nach
Außen hin zunehmend stärker ionisiert. Der Übergang zwischen Haupt- und Neben-
keule im Radarvolumen führt zu einem Cutoff-Bereich in der RCS-Kurve. Bei Berei-
chen im Strahlungsdiagramm, mit zu großen Gradienten im Antennengewinn, haben
kleine Fehler in der Positionsbestimmung große Auswirkungen auf den Radarquer-
schnitt, wodurch die RCS-Berechnung nur für Positionen mit einem Antennengewinn
von G ≥ 10 erfolgt (Vergleich Abbildung 6.3). Während des Fluges durch die Neben-
keule verliert der Meteor dann wieder leicht an RCS. Bei diesem speziellen Meteor
wurde somit eine Dynamik des Radarquerschnittes von ∆RCS = 40 dB im Laufe sei-
nes Fluges gemessen.
Bei der Mehrheit der Meteore ist die Dynamik der RCS während des Fluges durch
das Radarvolumen wesentlich kleiner (siehe Beispielmeteore M2.1 und M2.2 im An-
hang A). In den wenigsten Fällen wurde der Beginn bzw. die Endphase der Ablation
detektiert. Abbildung 6.4 zeigt ein Histogramm der mittleren RCS aller detektierten
Meteore. Das Maximum der Verteilung befindet sich bei −30 dBsm. Kleinere Radar-
querschnitte als −40 dBsm sind mit dem Radar kaum noch aufzulösen, weswegen
das Histogramm in dieser Region sehr schnell abfällt. Diese Tatsache wird auch an
dem Meteorbeispiel M1 deutlich. Der Meteor wird erst mitten im Radarstrahl sicht-