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4.6 Rauschprozesse im Pixelschaltkreis 113<br />
Der 30ns-Laserpuls wird über das steuerbare Delay-Element zeitlich nach<br />
links bzw. nach rechts von τ0 = 0 um ∆τ verschoben. Für jede Laserpuls-<br />
Integrationsfenster-Konfiguration τn wird ein Stichprobenumfang M = 400<br />
zu Grunde gelegt, welcher den Mittelwert nach Gl. 135 und die Standardabweichung<br />
nach Gl. 17 der Quantisierungsspannung abschätzt.<br />
µUQu,n,Est =<br />
σUQu,n,Est =<br />
1<br />
M = 400 ·<br />
�<br />
�<br />
�<br />
� 1<br />
400 − 1 ·<br />
M=400 �<br />
m=1<br />
�<br />
M=400<br />
m=1<br />
UQu<br />
(126)<br />
(UQu − µUQu,n,Est) 2 (127)<br />
Die experimentell ermittelten Verstärkungen der Symmetriestufe und des<br />
ADUs ermöglichen es, auf einen digitalisierten Pixelspannungswert UPixel,Dig<br />
zu schließen. Die geschätzten Mittelwerte und die geschätzten Standardabweichungen<br />
der digitalisierten Pixelspannung in Abhängigkeit von τn errech-<br />
nen sich zu:<br />
µUPixel,Dig,Est(τn) =<br />
σUPixel,Dig,Est(τn) =<br />
c) Auswertung der Messergebnisse<br />
� �<br />
µUQu,−N,Est, . . .,µUQu,n,Est, . . ., µUQu,N,Est<br />
(128)<br />
vSym · vADU<br />
� �<br />
σUQu,−N,Est, . . .,σUQu,n,Est, . . .,σUQu,N,Est<br />
(129)<br />
vSym · vADU<br />
Die Abbildung 63(a) zeigt die geschätzten Mittelwerte µUPixel,Dig,Est(τn) für<br />
das 30ns- und 120ns-Integrationsfenster. Gemäß den messtechnisch ermittelten<br />
Integrationsfenstern wInt,real(τn, TInt) aus Abb. 57 verlaufen auch die<br />
geschätzten Mittelwerte µUPixel,Dig,Est(τn). So steigt die Kurve für TInt =<br />
120ns für τ ≤ −30ns stärker an als für TInt = 120ns. Sie erreicht ein<br />
höheres Maximum. Diese Kurvencharakteristik resultiert daraus, dass das<br />
120ns-Integrationsfenster gegenüber dem 30ns-Integrationsfenster ebenfalls<br />
ein größeres Maximum (siehe 3 in Abb 57) besitzt.<br />
Verlässt der Laserpuls die Integrationsfenster (Abschneiden des LPs) so sinkt<br />
die digitalisierte Pixelspannung auf µUPixel,Dig<br />
= 0. Das 120ns-Integrations-<br />
fenster hat eine vierfach größere Integrationszeit (4 × 30ns = 120ns). Der<br />
Laserpuls überstreicht somit für 0ns ≤ τ ≤ 100ns noch nicht die abfallende<br />
Flanke des Integrationsfensters. Das langsame Sinken der digitalisierten<br />
Pixelspannung in diesem Verzögerungsintervall ist auf den leichten Abfall<br />
im Mittelteil des 120ns-Integrationsfensters zurückzuführen. Die abfallenden