THESE_EL HAMMAMI.pdf - Toubkal

5.3 Cas du mélange ternaire 102M r0,500,450,400,350,300,250,200,150,100,050,00M eaurM méthanolrM eaurM méthanolrM eaurM méthanolrM eaurM méthanolr{W eau =0,1 + Wméthanol=0,1}0 0{W eau =0,1 + Wméthanol=0,2}0 0{W eau =0,1 + Wméthanol=0,3}0 0{W eau =0,2 + Wméthanol=0,1}0 00 40 80 120 160 200z *Re 0=2000 P 0=1atmT w=5°C T 0=40°CFIG. 5.23 – Variation du taux condensé le long du tubedans les figures 5.12 et 5.24. Ceci est expliqué par l’effet de la diffusivité de la vapeurd’éthanol en vapeur de méthanol ou en vapeur d’eau.Les figures 5.25 et 5.26 représente l’évolution du nombre de Nusselt Nu z le long dutube et la densité massique condensé le long du tube pour le cas du mélange ternaire etbinaire. On remarque que le nombre de Nusselt en mélange ternaire dans ce cas est moinsimportant par rapport au cas précèdent, ceci influence directement sur le flux de matièreéchangé lors de la condensation des vapeurs.La figure 5.27 présente la variation du nombre de Nusselt le long du tube pour différentefraction massique de la vapeur de méthanol. On remarque que l’augmentation dela fraction massique de vapeur de méthanol augmente le nombre de Nusselt trois fois,ceci est dû par la diminution de la fraction massique de l’air qui forme un obstacle devantl’interface de condensation. Lorsqu’on fixe la fraction du gaz non condensable et onvarie celle de la vapeur, on constate que le nombre de Nusselt augmente dans le cas duméthanol. Ceci est expliqué par l’effet d’augmentation de la chaleur latent.La figure 5.28 présente l’évolution de l’épaisseur du film liquide condensé le longdu tube. on constate que l’augmentation de la fraction massique de la vapeur de métha-