THESE_EL HAMMAMI.pdf - Toubkal

1.4 Études effectuées sur la condensation de vapeur 32h ′ fg = h fg + Cp v (T b − T st ) (1.32)Voskresenskij [15] a aménagé la théorie de Nusselt en y intégrant les variations despropriétés physiques du liquide avec la température. Les corrections apportées à la théoriede Nusselt restent très limitées. D’autres modèles, développés à partir des équations bilanspar des moyens différents, ont vu le jour depuis Nusselt.Sparrow et Gregg [16] ont utilisé les hypothèses de la couche limite et unt inclus à lafois l’effet de la convection et de l’inertie, avec l’utilisation de la fonction de flux et latransformation similaire. Les équations différentielles au dérivées partielles sont réduitesaux équations différentielles ordinaires et sont résolues numériquement. Ces résultats sonten accord avec Rohsenow [17] lors de l’ignoration des effets d’inertie. L’inclusion destermes d’inertie introduit les paramètres Ja l et Pr l dans la solution. Quant Pr l est grand(Pr l > 100) les effets d’inertie sont négligeables. Pour l’ensemble de ces valeurs (Pr l =1, 10, 100 ; 0 Ja l 2) la plus grande déviation du modèle de Rohsenow (environ 5%)apparaît pour Pr l = 1 et Pr l = 2. Cela permet de remarquer que les effets d’inertie sontplus signifiant quant Pr est très faible.L’effet de la contrainte de cisaillement à l’interface liquide-vapeur a été étudié parKoh et al. [18]. Ainsi ils ont changé le modèle de Sparrow et Gregg [16] en tenant comptede la phase vapeur et de la phase liquide. Les deux phases ont été liés par les conditionsd’interface de vitesse et de la contrainte de cisaillement, une transformation similaire a étéappliquée pour établir un ensemble d’équations différentielles classiques, cet ensemble aété résolu itérativement par intégration numérique. Le nombre de Prandtl liquide a eu desdifférentes valeurs sur l’intervalle allant de 0.03 jusqu’à 810. Un terme supplémentaireR = [(ρµ) l /(ρµ) v ] 0.5 apparaît dans la solution suite à la continuité de cisaillement àl’interface. Ils ont constaté que la contrainte de cisaillement interfaciale a fait diminuerle taux de transfert de chaleur quand Ja l augmente, particulièrement lorsque Pr l a ététrès faible comme le cas des métaux liquides. Pour des grandes valeurs de Pr l (Pr l >10) l’effet de cisaillement interfaciale devenait négligeable, quelque soit les valeurs de R