THESE_EL HAMMAMI.pdf - Toubkal

5.2 Cas du mélange binaire 931,00,8T=30KHr=100%Re 0=1000P 0=1,5atmR134aH 2O0,6M rW0,40=0,7 W 0=0,8 W 0=0,90,20,00 40 80 120 160 200z *FIG. 5.11 – Variation de la fraction massique adimensionnelle à la sortie du tube pourdifférente fraction massiquela figure 5.8 représente l’évolution de la fraction massique de la vapeur à la sortiedu tube, pour différents nombres de Reynolds. La fraction massique diminue de centrede tube vers l’interface liquide vapeur, par l’effet de la condensation de vapeur. Quandle nombre de Reynolds augmente la fraction de vapeur à la sortie du tube diminue, parl’effet d’augmentation du gaz non condensable.la figure 5.9 illustre la variation de coefficient de transfert de chaleur le long de la paroipour différents fractions massiques de vapeur. À l’entré du tube le coefficient de transfertde chaleur de vapeur d’eau est plus important, par rapport au coefficient de transfert dechaleur de vapeur R134a. Le transfert de chaleur diminue le long de tube démontrant ainsique la condensation en film de la vapeur s’accompagne de la diminution de la températuredans la phase vapeur. L’évolution de la fraction massique de la vapeur influe positivementsur le coefficient de transfert de chaleur, cela est due à la faible concentration du gaz noncondensable à l’interface.La figure 5.10 représente la variation de l’épaisseur du film condensé le long du tubepour différentes fractions de vapeur. L’effet de la fraction de vapeur est plus important