THESE_EL HAMMAMI.pdf - Toubkal

I5.2 Cas du mélange binaire 881,2 m1,00,8airH 2OT=30KT=15KRe 0=1000Hr=100%P 0=1.5atmW 0=0.80,60,40,20,010 z * 100 200FIG. 5.2 – Variation de la densité de vapeur d’eau, d’air et du mélange gazeuxaugmente, la fraction de la vapeur diminue, ce qui est bien expliqué par la figure 5.4.La figure 5.6 représente l’évolution de flux massique condensé le long du tube à différenteReynolds d’entrée dans les deux cas. La densité massique condensé de la vapeurd’eau diminue le long du tube jusqu’à z ∗ = 100(fin de condensation de la vapeur d’eau).Par contre pour le cas de la condensation de vapeur R134a, la densité massique condensédiminue progressivement sont atteindre la fin de la condensation à la sortie du tube. L’augmentationdu nombre de Reynolds, influe sur le débit massique condensé, ce qui est expliquépar l’augmentation de la chaleur échangée.la figure 5.7 montre la variation de l’épaisseur de film condensé le long de tube. Onremarque que l’épaisseur du film liquide dans le cas de la vapeur d’eau, augmente le longde tube jusqu’à une valeur z ∗ = 90 dans laquelle devenue stable ce résultat confirme cequ’on a vu précédemment, c à d que la densité massique condensé devenue très faible.Au contraire dans le cas de la condensation de vapeur R134a, l’épaisseur du film liquidecontinue l’augmentation le long du tube jusqu’à la sortie du tube. L’augmentation dunombre de Reynolds augmente le débit massique condensé, ce qui augmente l’épaisseurdu film liquide.