Les noyaux en 1993 : une nouvelle faÃ§on d'exister - Cenbg - IN2P3

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Introduction générale1- La théorie de Weisskovf-Le prinape-Le formalisme-Température: introduction du concept et limites-Relation densité d'états-température: spectre en énergie des particules évaporées-La compétition entre l'émission de diverses particules-Le cas des photons-Remarque sur la notion de température nucléaireïï- Le calcul des densités d'états-Le modèle à niveaux équidistants-Parité et moment angulaire-Le modele du gaz de Fermi-Introduction des effets de couche et de pairing-Le parametre de densité de niveaux-Le paramètre de densité de niveaux: au delà du gaz de Fermi-Le parametre de densité de niveaux et l'expérienceIn-Le cas particulier de l'émission de framents --L'émission de fragments et la théorie de Weisskopf-La méthode de l'&t transitoire-La - theone de Kramers-Application à la fission et à l'émission de fragments-Les barrieres de fission à température finie-Vers un traitement cohérentIV-Le temus et la théorie statistique-Aspects théoriques-L'hypothèse fondamentale-Le temps de thermalisation-Calcul du temps d'&mission neutron-Estimation théorique du temps de fission-Le cas des résonances géantes-Conclusions-Aspects expérimentaux-Vie et mort de la fission-Vie et mort des résonances géantes-Emission rapide de fragments: vers la multifragmentationV-Conclusions et versvectives
1 INTRODUCïiON GENERALELes niveaux d'énergie d'un noyau peuvent être classés en deux catégories. Ceux qui nese recouvrent pas et qui relevent de l'approche spectroscopique et ceux qui se recouvrent et quipeuvent être décrits de façon statistique. Dans cette seconde limite (c'est-à-dire, à énergied'excitation suffisante), une désexcitation d'un noyau reflète des propriétés de type espace desphases car les éléments de matrice de transition pour les divers états subissent un "moyennage"à cause du grand nombre d'états concernés. Les modèles statistiques présentés dans ce courss'insaivent dans ce cadre.1 - LA THEORIE DE WEISSKOPF1-1) Le principeLa théorie de Weisskopf 1h8) est une description statistique de la dbsexatation desnoyaux. On y admet que la durée de vie du système est grande devant son temps de formation.il a donc tout oublié de cette phase initiale hormis les grandeurs conservatives, et tous les étatsquantiques accessibles le sont avec une égale probabilité, en vertu du principe fondamental dela thermodynamique statistique des systémes isolés (desaiption microcanonique).L'invariance par renversement du temps permet alors de relier les probabilités detransition entre états:Dans cette relation, connue sous le nom de principe de la balance détaillée, on éait quela probabilité de transition Pl2 de I'état 1 vers I'état 2 est proportionnelle au nombre d'étatsd'accueil (densité d'état p2) avec le même coefficient de proportionnalité que celui quicaractérise la transition de I'état 2 vers l'état 1 et qui est proportionnelle B la densité d'étatd'accueil correspondante (pl).On peut déjB, à ce niveau, faire une remarque : le noyau est un être quantique. A unedurée de vie donnée correspond une largeur en énergie ï qui recouvre généralement plusieursétats quantiques. L'application de la relation (1-1) ne conduit pas B des phénom&nesd'interférence parce que les phases des divers éléments de matrice concernés sont alatoires.Cette hypothese est sous-jacente dans la description statistique de la désexcitation d'un noyau.Elie revient B nouveau à admettre que les voies d'entrée et de sortie (formation et désexcitation)sont décorrélées.1-2) Le formalismeDans le cas particulier où l'on éait la relation (1-1) pour la désexatation statistique d'unnoyau initial d'énergie d'excitation E*i en un noyau final d'énergie d'excitation E'f et uneparticule a de quantité de mouvement p B dp près, on a :
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Les résultats obtenus avec la forc
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STRUCTURE NUCLEAIRE AU MOYEN DE FAI
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Le tableau 1 résume les différent
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Liste des participants 1993IABGRALL
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