Les noyaux en 1993 : une nouvelle façon d'exister - Cenbg - IN2P3

Les coefficients L et KI peuvent également être déduits de (3.15) (cf. Appendice C) maismalheureusement leur détermination ezpérimentale, qui passe à nouveau par des développementsde type goutte liquide, restent trés aléatoires (cf. discussion sur l'extraction de Km).Pour notre protocole de construction d'une force de Skyrme, cette énergie de symétrie faitintervenir, outre les paramètres to, t3, a, trois nouvelles quantités 20,23 et une combinaison3tlzl - tz(5 f 422).3.2.2. La matière de neutrons. A partir d'hamiltoniens réalistes incluant des termes à deux ettrois corps, il existe des calculs variationnels donnant accès à des équations d'état relativementsophistiquées ''") pour une matière pure en neutrons. Incluant diverses paramétrisations pourdes zones particulières de densités (équation d'état de Bethe et Pethick 'O) aux très bassesdensités, description de Negele et Vautherin Il) pour les densités subnucléaires plus ime matièrefaite uniquement de neutrons pour des densités supérieures à 0.1 fm3), ces équations rendent72bien compte des masses des étoiles à neutrons de masses voisines de 1.44Mo ).L'expression (3.15) écrite pour Y. = O (ou 1 = 1) donne Pénergie par particule d'une matièreinfinie composée uniquement de neutrons (Fm(& = O) = F,(I = 1) = 2"'-') :Pour notre protocole, cette énergie fait intervenir les mêmes paramètres ro,z3 et une nouvellecombinaison ti(l - ri) + 3t2(1 + z2).- 10üRATPFigure 8 : Energiepar particule dans la matikrede neutrons en fonctionde la densitép. Lesénergies sont rapportéesd l'équation d'état de fi.edmann et Pandharipande."new" est la forceFPLyon; SkK3 est uneaipammétrisation ) nonstandard.- , , , , , , , , , 1-20 O 0.2 0.4 0.6 0.8rha (lm.*-3)