Les noyaux en 1993 : une nouvelle faÃ§on d'exister - Cenbg - IN2P3

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Partie A1. Annual Report. ESRF (1992)2. European Synchrotron Radiation Facility ,R. Haensel, Rev. Sci. Instr. 63.1571 (1992)3. L' ESRF a Grenoble : une source de rayons X optimisée, M. Belakhovsky, J. de Chimie -Physique 86, 1453, (1989)4. Les premières li es de lumière à l' ESRF, F. de Bergevin, Bulietin de la Société Française dePhysique (1993 Y'Partie B1. - Theory of synchrotron radiation, A. Hofmann SSRL report no 38 (1986)- Characteristics of svnchrotron radiation. KJ. Kim. oroc. Accelerator Summer School (1989)2. - Synchrotmn radiation from the Large ~l&n-~o&&on storage ring LEP, A. Hofman, inPhysics Report 64,253 (1980)- Thé physici of electron storage Nig; an introduction, M. San&3. Diffraction, refraction and absorption of X-rays and neutrons. J. Als-Nielsen, Ch. 1 in : CO&Hercules Vol. 1 Springer-Verlag & Les Editions de Physique (1993)4. CRG "Interfaces" (équipe CEA-CNRS) sur la ligne ID11 à 1' ESRF5. Par exemple, Fundamentals of neutron and X-my diffraction, M. Schienker, Ch. VI ibid réf. 3.6. - X-ray optics for ESRF beamlimes : problems and projects, kK. Freund Rev. Sci. Meth.63.413 (1992)- ESRF : specificity and grazing techniques. M. Belakhovsky, J. de Physique C7.50 (1989)Partie C1. ESRF beam line Handbook. edited bv H. Bümier. ESRF (août 93)2. - Project GRAAL : the scihtific ca& D. ~
Annexe 1. Formulaire de Rayonnement Synchrotron (réf. B-1)On supposem la trajectoire a le système de cwrdonées et les vecteurs de polarisation étantindiqués sur la fig. 1. On peut montrer que :n x (n x B)I0=n x (n x fl)IX=rp-Pxn x (n x P)I, -n x (n x p)Jy - Q .A partir des formules du 3 B-1.1, le flux spectral pour chaque polarisation s' écrit alors :d 2 ~ Aw 1= a--I~~,~(w)r , oùd2i2 w e1. Aimant de déviationDans le cas ultrarelativiste et pour un électron sur une trajectoire circulaire :Ee mcle = ec, - , ; soit en unités pratiques : ~[m] = 3.3eB-mE~IG~vIBIT1Le facteur de contraction du temps est : x(tt) = dt' 2etenintégrant :6Les intégrales pouvant s' exprimer il' aide des fonctions de Bessel modifiées, la densité spectraleangulaire du flux devient :3 3 3Y3c 1 Oavec w, =-y w =-2 Q 2qVers 1' avant (\V=O) . on obtient en photons / sec / mrd2 / AE/E=O,l% :L' énergie aitique vaut : E, [kev] = 0. ~~~E:[G~v]B[T] .En intégrant sur 1' angle vertical \V :
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CONSEIL SCIENTIFIQUEBordeaux CEN -
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FORCES EFFECTIVESAUX FRONTIERES DE
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V(r1,rz) = to (1 t zef',) 6(r) term
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Ce coefficient est resté longtemps
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Les coefficients L et KI peuvent é
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Pour une matière très asymétriqu
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succès de cet outil n'est plus à
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Des évaluations systématiques 94'
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-2E- 5 -rD.-I% .-5deformation ICIFi
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de type HFB utilisant l'interaction
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Les résultats obtenus avec la forc
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7. PerspectivesLa procédure qui a
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ce qui donne :A l'équilibre, le pr
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ForceRATPSkPT6FPLyonPm [fm-3]k~ [fm
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41) Nguyen Van Giai and N. Sagawa,
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92) F. Tondeur, Phys. Lett. 123B (1
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ISOMERIC STATESGeirr SLETTENTandem
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A potential weil with twice the gro
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STRUCTURE NUCLEAIRE AU MOYEN DE FAI
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1. INTRODUCTIONLa dernière décade
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PAYSAGE DES ANNEES 90EN STRUCTURE N
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Le tableau 1 résume les différent
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où q, sont les facteurs de transmi
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3.2byond'lnicrictlon(fm) 2 gl 1 15
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- MEASURED NEUTRON TOTAL CROSSSECTI
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Elastique lnélastique pré-équili
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Toutes les caractéristiques de la
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III. CONCLUSIONSLes premières réa
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II. CHAPITRES DU COURS11.1. Carte d
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La figure 2, extraite d'un rapport
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spectromètre permet une détermina
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la diffusion indastique atténuent
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emarquer l'important déplacement D
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RESONANCES GEANTES ET DECROISSANCES
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En reportant alors ce résultat dan
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et pour la largeurPour effectuer le
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formule (voir par exemple Basdevant
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les isotopes '''Ta et 160Re aient
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i 10 3~e + "%tg (2.30 C)Two-proton
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118AE(t'eV)105OFig. 7 : a) Spectre
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On voit qu'en terme de facteur de "
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La section efficace entre deux QIBm
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Schmidt. K.-H. et al., 2. Phys. 9 (
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iiish1118 MeV 12.9 sFlg. 3 Les chai
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LA THEORIE STATISTIQUE: PERSPECTIVE
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1 INTRODUCïiON GENERALELes niveaux
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La probabilité totale de désinté
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On obtient p (E) par une transform
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Le report dans (1-11) donne :Pa (E)
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1-7) RemaraueLa relation (I-9) est
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On peut ajouter la contributionI;g(
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qui entoure le niveau de Fermi. Les
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On peut évaluer a2 A partir de ce
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Il est intéressant de comparer cet
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Figure 9Evolution duparamitre de de
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III-4) A~~lication à la fission et
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La fission de première chance est
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IV - LE TEMPS ET LA THEORIE STATIST
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emarque enfin que Zn est de l'ordre
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t Limiting Temperature for GDR 1Fig
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en deux fragments, on envisage l'é
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TECHNIQUES DE PRODUCTION DE FAISCEA
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III - METHODE DE FRAGMENTATIONOn a
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La distribution en moment transvers
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Near-side collision197 12'k (4oMevn
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s'affranchir de ce AE en mesurant l
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REFERENCES1) J.W. Watson et al. Phy
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L Aspects .du programrii&scientifiq
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L' ESRF est un outil pluridisciplin
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