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Les noyaux en 1993 : une nouvelle façon d'exister - Cenbg - IN2P3

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En l'abs<strong>en</strong>ce de référ<strong>en</strong>ce expérim<strong>en</strong>tale pour la variation de ce coeffici<strong>en</strong>t 6. avec I, il estassez difficile de trier parmi les paramétrisations existantes ou de contraindre <strong>une</strong> teiie valeur lorsde l'élaboration d'<strong>une</strong> force. A titre d'exemple, la Figure 10 montre les différ<strong>en</strong>ces importantesde comportem<strong>en</strong>t <strong>en</strong> fonction de I du coeffici<strong>en</strong>t 6, et de l'épaisseur de surface a.3.4. Autres quantités importantes3.1.1. La masse effective isovectorielle ou lefacieur dlaccélémtion de la résonance géante dipolaireisovectorielle. La résonance géante dipolaire isovectorielle El;T=l fournit égaiem<strong>en</strong>t unbon test test direct de partie non-locale de la force effective. La règle de somme mi 60)est <strong>en</strong> effet directem<strong>en</strong>t accessible expérim<strong>en</strong>talem<strong>en</strong>t par réactions de photoabsorption sur les<strong>noyaux</strong> :u(E,) est la section efficace de photoabsorption, K le facteur d'accélération mesurant la déviationpar rapport à la règle de somme de Thomas-Reiche-Kuhn (TRK). La Figure 11 donne <strong>une</strong>extraction expérim<strong>en</strong>tale de ce facteur K qui dans le cas d'<strong>une</strong> force de Skyrme sera directem<strong>en</strong>tproportionnel à la combinaison tl (2 + 2,) + tz (2 + zz) 'O' ") (cf. App<strong>en</strong>dice C). ii ne fautcep<strong>en</strong>dant pas oublier que dans ces sections efficaces intégrées de photoabsorption <strong>en</strong>tr<strong>en</strong>t <strong>en</strong>jeu à la fois des effets t<strong>en</strong>soriels et des effets subnucléoniques, qui justifi<strong>en</strong>t que l'on admettegénéralem<strong>en</strong>t qu'avec <strong>une</strong> force de Skyrme standard où de tels degrés de liberté sont abs<strong>en</strong>ts<strong>une</strong> bonne valeur de ce coeffici<strong>en</strong>t est n = 0.4 f 0.5. Ji faut donc pr<strong>en</strong>dre garde de ne pas ajustertrop fortem<strong>en</strong>t <strong>une</strong> telle valeur qui doit être néanmoins surveillée pour rester dans des limitesraisonnables.bFigure 11 : Facteur d 'accélération.. 1.5IC pour le mode géant El;T=I (GDR).83Figure eztnaite de la ref. ).WO3.4.2. <strong>Les</strong> paramètres de Landau-Migdal. Une critique souv<strong>en</strong>t faites aux forces effectives deportée nde de type Skyrmeest leur instabilité de s in ou d'isospin. L'analyse d'<strong>une</strong> paramétrisation<strong>en</strong> termes de paramitres de anda au-~i~dai "l 421 ") par les inigalités et rhgles de somme qu'ellefodt permet <strong>une</strong> surveillance efficace de ce comportem<strong>en</strong>t.3.5. Calculs Hartree-Fock pour quelques <strong>noyaux</strong> sphériquesDans le cadre des théories basées sur 19hypothèse du champ moy<strong>en</strong>, le formalisme Hartree-Fock fournit un cadre microscopique idéal pour l'étude des propriétés statiques des <strong>noyaux</strong>. Le

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