Les noyaux en 1993 : une nouvelle façon d'exister - Cenbg - IN2P3

Une illustration typique d'une diffusion inélastique caractérisant la diffraction à la surfaced'un disque est montrée dans la figure 18 pour le système a + % à 43 MeV. On retrouvele caractère oscillatoire des distributions avec dans ce cas le déplacement caractéristiques dupremier maximum associé à chaque moment transféré P qui croît avec P. Le spin et la paritédes niveaux donnent des formes caractéristiques avec J = I et n = (-l)'.Dans le cadre dumodèle collectif, le potentiel d'interaction responsable de ces excitations vibrationnelles ourotationnelles s'exprime simplement en faisant l'hypothèse que la forme du noyau oscilleautour du rayon de la sphère avecOu R = 4 11 + Cah Y,!, (O,+)*] avec 1 r = 2 (II.23b)IMEn approximation de BOIT en ondes planes et en faisant l'hypothèse que le potentield'interaction V a une portée nulleV = V, C 6(r, - r,)on peut montrer") que la probabilité de transition inelastique (a,a') prend la même forme quel'opérateur multipolaire électrique E'P,,,,(a,ai) = 4x V, jl (gr,) y,"' ( r ~ (11.25)1avec q = k, - k,pour gr petit j, (gr) = (gr)* (21 + l)!! = E ' (11.26)d'où une section efficace inClastique pour un moment orbital P donné qui est directementproportionnel au taux de transition B(E).11.3.4 -Diffusion tlastiaue et inélastiaue en cinématiaue inverse et conditionsexpérimentalesAinsi que le laisse deviner les expériences de diffusion tlastique de premi5re génération 12-14)les conditions cinkmatiques et donc experimentales d'étude de ce type de rhction avec desfaisceaux secondaires sont très spécifiques.