Les noyaux en 1993 : une nouvelle faÃ§on d'exister - Cenbg - IN2P3

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Enfin, la figure 8 montre le résultat de calculs Hartree Fock lorsque la densité de niveauest calculée selon trois relations obtenues dans le modéle du gaz de Fermi :Si le modèle du gaz de Fermi était correct, ces trois relations conduiraient au mêmeparamètre de densité de niveaux. Les divergences observées A températures modérées sont uneexcellente illustration des limites du modèle du gaz de Fermi et des formules auxquelles ilconduit.T(MeV)1 2 3 L 5 6 7 8 920.0-1 I I 1 I 1\x17.5-15.0-/+-t-+-3-t\ lxf ?/-i=-Figure 8Calcul du parametre de /'-densitk de niveaux à l'aide de -12.5-plusieurs expressions obtenues I'dans le cadre du mod8le du gaz -:II250 500 750 1000 . 1250dI(de Fermi (voir le texte). LesE*(M~v)17.5- \xparties supkrieure et infkrieure Lxde la figure correspondent à15.0- +-+-+=Lx, -l'utilisation de deux forces -=-;-= -++ ;effectives différentes. Ref. 7.----'___I.:2.5-11-71 Le varamètre de densité de niveaux et l'exvénenceOn peut extraire le paramètre de densite de Nveau de l'experience soit en comptant lesniveaux, soit de façon indirecte. Le comptage des niveaux ne peut bien-sûr être mené qu'àbasse énergie d'excitation quand les niveaux sont discrets. Ceci a en particulier été réalisé dansles experiences de capture neutronique. La zone d'énergie atteinte excede un peu l'énergie deliaison du dernier neutron. La figure 9 donne le résultat d'une compilation pour toute unegamme de noyaux Elle permet de constater que, conformément au modele du gaz de Fermi, leparametre de densite de niveau a est proportionnel au nombre de nucl6ons A mais que lefacteur de proportionnalité l/f est de 1/8 et non de 1/14 comme le prévoit le modele. Il y a laune divergence permanente avec le modèle du gaz de Fermi et même avec les calculs 6laboréspresentes en section 11-6. Son origine doit être cherchée dans le mauvais traitement des effets desurface, le rôle des effets a 2 ou n corps et les modes d'excitation collective. En particulier, lamasse effective du nudéon, trop faible près de la surface donc de I'énergie de Fermi, conduit Aun spectre d'états individuels trop étalé. On note aussi sur la figure les effets de couche enparticulier autour du 208l'b.
Figure 9Evolution duparamitre de densité deniveau avec le nombre denucléons. n est obtenuici d partir du décomptedes résonancesneutroniques (Ref. 2).niveuux.L'histogrumme est exp&imental et lacourbe calculée (Ref. 22)."Spectres de particules Puaporées obtenues pourun noyau composé de 1I7~e . Les points sontexpérimentaux ; les courbes calculées. On voitnettement que la température est trouvkeidentique quelle que soit la particule détectée.Ref. 9.
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