Les noyaux en 1993 : une nouvelle façon d'exister - Cenbg - IN2P3

qui entoure le niveau de Fermi. Les noyaux qui présentent des anomalies dans cette région(noyaux magiques) auront des propriétés de désexatation modifiées par ces anomalies.11-21 Parité et moment aneulaireDans les développements précédents, on a négligé le r81e du moment angulaire et de laparité. Le cas de la parité est simple. La parité du noyau résulte de la superposition descontributions de ses nucléons excités et il est facile de montrer que la combinatoire assoaéeconduit A des probabilités voisines de trouver le noyau dans les deux états possibles. La pariténe joue donc aucun r6le dans la désexcitation statistique. La situation est plus complexe pour lemoment angulaire.Le moment angulaire total du noyau résulte de la superposition des momentsangulaires individuels de ses nucléons. En moyenne, ceux-ci combinent leurs momentsangulaires de telle sorte que la projection M du moment angulaire résultant sur un axe soitnulle. C'est la fluctuation autour de cette situation moyenne qui conduit avec une probabiliténon nulie des valeurs non nulles de M.La probabilité moyenne pour qu'un état quantique s, d'énergie propre ES, soit peupléeest:La probabilite ns pour qu'un etat quantique en moyenne peuple avec la probabilité nsne le soit pas est:Le nombre de particules et de trous qui sont hors de l'état où ils sont en moyenne,s'obtient A partir de (II-9) comme (116) A partir de (II-8).Chacune de ces particules ou trous porte une projection m de moment angulaire avecune probabilité p(m) et on peut definir:Si v est grand, la superposition aléatoire des projections m de chaque nucléon (ou trou)conduira ii une distribution gaussienne des états entre les diverses valeurs de M.