Les noyaux en 1993 : une nouvelle façon d'exister - Cenbg - IN2P3

56Les premières informations sur ce potentiel moyen sont obtenues par l'étude de la diffusionneutron-noyau. Pour un potentiel central. le noyau étant assimilé à un corps noir. rappelonsl'expression de la section efficace totale de rkaction :q = 2n (R + h)'La figure 8 montre une compilation de données de a, pour les systèmes neutrons + ciblesentre 1 et 100 MeV, les noyaux cibles allant du Cu au Pb.Les sections efficaces mesurées sont en traits pleins, les prédictions pour un corps noir derayon R = 1.4 Am sont données en pointillés.Trés clairement. le noyau ne se comporte pas comme un corps noir, la section efficaceexp6rimentale présentant des oscillations qui sont la signature d'un phénomene d'interférenceentre une onde entrante et une onde réfléchie d'où la nécessité d'introduire une partieimaginaire dans le potentiel V(r) pour tenir compte de cette absorption du flux incident :iIV(r) = VJr) + i W(r) (II. 12)dans ce potentiel, l'onde incidente plane est absorbée au taux de : e' 2hw(r)d'où un libre parcours moyen A du nucléon dans le noyau de :l/A = 2hv W(r) (II. 13)Vi rlCFV,!scattering statesIlR".....................................................rweakly bound statesedeeply bound statesFigure 7 : Forme du potentiel moyen neuiron-noyau (voir Eq. 11.1 1). Tir6 de la r6f. 10