Les noyaux en 1993 : une nouvelle façon d'exister - Cenbg - IN2P3

144Si l'on veut alier au dela, il faut déterminer la densité d'états p ce qui permet aussi biend'exploiter la relation (1-15) que de relier température et énergie d'excitation. Cet objectif seracelui du paragraphe ii.1-5) La comdtition entre les emissions de diverses particulesLa ihéorie statistique de Weisskopf s'applique A toute particule ou fragment avec lesréserves qui seront exprimées au paragraphe 111-1. Pour comparer les probabilités d'émission dedeux particules distinctes a et b , il suffit d'utiliser la relation 1-15 :5, ga ma P(E;,,-B,)Pbgbmb~(~kx-~b)(I - 16)Pa ocga ma P(E;-QB -Ba)Pb gb mb ~ ( c - ~ b - ~ b )Compte-tenu de la variation exponentielle de p avec E*i (relation 1-10], le termedominant est le rapport des deux densités d'état, donc les valeurs relatives de Qa+Ba et Qb+Bb.La particule qui "dbpense" le moins d'énergie d'excitation est donc fortement favorisée. Aénergies de liaison égales (Qa = Qb), les particules peu ou pas chargées (neutrons en particulier)seront hautement favorisées. Par contre, les agrégats (Li, Be, B) ne peuvent être émis que si E*iest tellement grand que les effets relatifs des barrières se trouvent atténués.La fission peut aussi être décrite par la théorie statistique. On développera ce pointessentiellement au § III. La façon la plus simple de traiter le problème est de considérer quel'énergie "dépensée" par la fission est la hauteur de la barriere Bf. La probabilité de fission seraalors écrite :Pf oc p (E*i - Bf)1-6) Le cas des uhotonsLa théorie statistique décrit aussi l'émission de photons. Toutefois dans ce cas il fautbien sûr utiliser la cinematique relativiste: p; = &Y. Si l'on note que la section efficace decapture y en-dessous de 15 MeV est proportionnelle leur énergie ey, la relation 1-13 devient :-1P ~ ( E ~ ) = E ; T . ~=4TP(9 est maximal pour &y = 3T&Notons aussi que la probabilité de décroissance du noyau composé par émission yestfaible car la section efficace inverse est très réduite puisque les y ne subissent pas l'interactionforte. On voit ici que la théorie statistique n'est pas qu'une théorie d'espace des phases ; leséléments de matrice d'interaction sont cachés dans les sections efficaces de réaction inverse.Cette remarque prendra tout son sens dans le paragraphe III.-